答：隨著漏源電壓不斷增大，當達到夾斷電壓時，溝道厚度在漏極處減薄為零，溝道在漏極處消失，該處只剩下耗盡層，這是所謂的夾斷；漏源電壓繼續增大，溝道的夾斷點向源極方向運動，那麼在溝道和漏極之間就會隔著一段耗盡區，當溝道中的電子到達溝道端頭的耗盡區邊界時，會立即被耗盡區內的強電場掃入漏區，所以會有電流的存在。由於電子在耗盡區內的飄移速度已達到飽和速度，不再隨著電場的增大而增大，所以漏極電流達到飽和。
當漏一源之間接上+ VDS時，從源一溝道一漏組成的N型半導體區域內產生了一個橫向的電位梯度：源區為零電位，漏區為+ VIB，而溝道的電位則從源端向漏端逐漸升高。在溝道的不同位置上，溝道厚度不同，源湍最厚，漏端最薄，逐漸升高。
在溝道的不同位置上，溝道厚度不同，源端最厚，漏端最薄，當VDS增大到柵一漏電位差VGS= VLS= VGS（rh）時，漏端預夾斷。這個夾斷區成了漏一源間電流通路上電阻最大的區。V璐的任何一點增加都必然會集中降在這裡，使預夾斷區具有很強的電場。
由於現在被夾的只是漏端的一個小區域，在預夾斷區左邊還有N溝道，這些自由電子仍可在溝道中漂移，在到達預夾斷區時，就受夾斷區強電場的吸引，滑入漏區。所以，在漏端預夾斷後，漏一源之間仍有漏極電流ID。
為什麼MOS管飽和區溝道夾斷了還有電流？
MOS管就像開關。柵極（G）決定源極（S）到漏極（D）是通還是不通。以NMOS為例，圖1中綠色代表（N型）富電子區域，黃色代表（P型）富空穴區域。P型和N型交界處會有一層耗盡層分隔（也叫空間電荷區，如圖中白色分界所示）。VT是開關的閾值，超過閾值就開，低於閾值就開不了。柵電壓越大，下面感應出來的電子越多，形成的溝道越寬。柵與溝道之間有氧化層隔離。在源漏沒有電壓時溝道寬窄是一樣的，這很好理解。
圖1. 柵壓產生溝道決定MOS管源漏之間通不通
當漏極電壓升高，柵極靠近漏極的相對電壓就小，因此溝道受其影響寬窄不同。由於電流是連續的，所以窄的地方電流密度大，這也好理解，如圖2所示。這是源漏電流IDS是隨其電壓VDS增大而線性增大的“線性區”。
圖2.溝道寬窄受兩端電壓影響（線性區）
要注意的是，這時柵極電壓絕對值並沒有降低，靠近漏極溝道變窄的原因，是柵極的影響力部分被漏極抵消了。一部分本來可以柵吸引形成溝道的電子，就被漏極正電壓拉過去了。
當漏極電壓繼續升高，如果超過柵電壓，造成溝道右邊不滿足開通條件而“夾斷”。之所以出現夾斷點，是因為在這個點，柵極對電子的吸引力被漏極取代。這時候MOS管進入“飽和區”，電流很難繼續隨電壓增大。
很多朋友理解不了既然這時候溝道夾斷了，不是應該截止了嗎？為什麼還會繼續有電流？原因是雖然理論上溝道已經“夾斷”，但這個夾斷點很薄弱。為什麼說它薄弱？因為夾斷點後面支撐它的不是原來P型區域，而是電壓升高更吸引電子的漏極及其空間電荷區。因此電子衝入空間電荷區，就相當於幾乎沒有阻擋的“準自由電子”快速被漏極收集。如圖3所示。
圖3.溝道“夾而不斷”（飽和區）
可以想象，隨著靠近漏極的溝道越來越細，很多高速的電子衝過來，一部分擠過夾斷點進入空間電荷區，然後被漏極正電場高速收集（形成示意圖中紫色電流）。漏極電壓越高，夾斷點越後退，造成電子越難穿越，因此飽和區電流不再隨電壓增大而線性增大，畢竟不是所有電子都能衝過夾斷點。源漏電流電壓曲線如圖4所示。
圖4. 電流電壓曲線
用水槍比喻就很好理解：在水管水流很急時，試圖用薄片擋住是很難的，水流會呲過阻擋形成噴射，噴口越細噴射越急，如圖5所示。因此“夾斷”這個詞容易引起誤解，實際應該是“夾而不斷”，電流只是被限制而非截止。
圖5. 薄片很難擋住水槍噴射
當然，如果漏極的電壓繼續上升，它的空間電荷區持續擴張達到源極，那麼源極的電子就會不受溝道和柵壓的控制，直接經過空間電荷區高速到達漏極，這就是源漏直接穿通了，這時MOS管的開關功能也就作廢了。
mos管飽和區電流公式及其詳解
mos管飽和區電流公式，在強反型狀態下飽和區中的工作。小訊號引數的值因MOS電晶體的工作區域而變化。假定MOS電晶體處於VGS比閾值電壓VT高得多的強反型狀態，而且工作在飽和區，求這種狀況下的小訊號引數。
可將跨導gm表示如下：
在能夠疏忽溝道長度調製效應的狀況下，得到
這個跨導gm能夠用漏極電流ID表示為
也能夠用漏極電流ID和柵極-源極間電壓VGS表示為
體跨導gmb能夠由下式求得：
由式(1．18)和式(1.20)，能夠分別匯出
所以得到
應用式(1.18)，能夠將漏極電導表示為
應用這些小訊號引數，能夠將小訊號漏極電流id表示為下式：
答：隨著漏源電壓不斷增大，當達到夾斷電壓時，溝道厚度在漏極處減薄為零，溝道在漏極處消失，該處只剩下耗盡層，這是所謂的夾斷；漏源電壓繼續增大，溝道的夾斷點向源極方向運動，那麼在溝道和漏極之間就會隔著一段耗盡區，當溝道中的電子到達溝道端頭的耗盡區邊界時，會立即被耗盡區內的強電場掃入漏區，所以會有電流的存在。由於電子在耗盡區內的飄移速度已達到飽和速度，不再隨著電場的增大而增大，所以漏極電流達到飽和。
當漏一源之間接上+ VDS時，從源一溝道一漏組成的N型半導體區域內產生了一個橫向的電位梯度：源區為零電位，漏區為+ VIB，而溝道的電位則從源端向漏端逐漸升高。在溝道的不同位置上，溝道厚度不同，源湍最厚，漏端最薄，逐漸升高。
在溝道的不同位置上，溝道厚度不同，源端最厚，漏端最薄，當VDS增大到柵一漏電位差VGS= VLS= VGS（rh）時，漏端預夾斷。這個夾斷區成了漏一源間電流通路上電阻最大的區。V璐的任何一點增加都必然會集中降在這裡，使預夾斷區具有很強的電場。
由於現在被夾的只是漏端的一個小區域，在預夾斷區左邊還有N溝道，這些自由電子仍可在溝道中漂移，在到達預夾斷區時，就受夾斷區強電場的吸引，滑入漏區。所以，在漏端預夾斷後，漏一源之間仍有漏極電流ID。
為什麼MOS管飽和區溝道夾斷了還有電流？
MOS管就像開關。柵極（G）決定源極（S）到漏極（D）是通還是不通。以NMOS為例，圖1中綠色代表（N型）富電子區域，黃色代表（P型）富空穴區域。P型和N型交界處會有一層耗盡層分隔（也叫空間電荷區，如圖中白色分界所示）。VT是開關的閾值，超過閾值就開，低於閾值就開不了。柵電壓越大，下面感應出來的電子越多，形成的溝道越寬。柵與溝道之間有氧化層隔離。在源漏沒有電壓時溝道寬窄是一樣的，這很好理解。
圖1. 柵壓產生溝道決定MOS管源漏之間通不通
當漏極電壓升高，柵極靠近漏極的相對電壓就小，因此溝道受其影響寬窄不同。由於電流是連續的，所以窄的地方電流密度大，這也好理解，如圖2所示。這是源漏電流IDS是隨其電壓VDS增大而線性增大的“線性區”。
圖2.溝道寬窄受兩端電壓影響（線性區）
要注意的是，這時柵極電壓絕對值並沒有降低，靠近漏極溝道變窄的原因，是柵極的影響力部分被漏極抵消了。一部分本來可以柵吸引形成溝道的電子，就被漏極正電壓拉過去了。
當漏極電壓繼續升高，如果超過柵電壓，造成溝道右邊不滿足開通條件而“夾斷”。之所以出現夾斷點，是因為在這個點，柵極對電子的吸引力被漏極取代。這時候MOS管進入“飽和區”，電流很難繼續隨電壓增大。
很多朋友理解不了既然這時候溝道夾斷了，不是應該截止了嗎？為什麼還會繼續有電流？原因是雖然理論上溝道已經“夾斷”，但這個夾斷點很薄弱。為什麼說它薄弱？因為夾斷點後面支撐它的不是原來P型區域，而是電壓升高更吸引電子的漏極及其空間電荷區。因此電子衝入空間電荷區，就相當於幾乎沒有阻擋的“準自由電子”快速被漏極收集。如圖3所示。
圖3.溝道“夾而不斷”（飽和區）
可以想象，隨著靠近漏極的溝道越來越細，很多高速的電子衝過來，一部分擠過夾斷點進入空間電荷區，然後被漏極正電場高速收集（形成示意圖中紫色電流）。漏極電壓越高，夾斷點越後退，造成電子越難穿越，因此飽和區電流不再隨電壓增大而線性增大，畢竟不是所有電子都能衝過夾斷點。源漏電流電壓曲線如圖4所示。
圖4. 電流電壓曲線
用水槍比喻就很好理解：在水管水流很急時，試圖用薄片擋住是很難的，水流會呲過阻擋形成噴射，噴口越細噴射越急，如圖5所示。因此“夾斷”這個詞容易引起誤解，實際應該是“夾而不斷”，電流只是被限制而非截止。
圖5. 薄片很難擋住水槍噴射
當然，如果漏極的電壓繼續上升，它的空間電荷區持續擴張達到源極，那麼源極的電子就會不受溝道和柵壓的控制，直接經過空間電荷區高速到達漏極，這就是源漏直接穿通了，這時MOS管的開關功能也就作廢了。
mos管飽和區電流公式及其詳解
mos管飽和區電流公式，在強反型狀態下飽和區中的工作。小訊號引數的值因MOS電晶體的工作區域而變化。假定MOS電晶體處於VGS比閾值電壓VT高得多的強反型狀態，而且工作在飽和區，求這種狀況下的小訊號引數。
可將跨導gm表示如下：
在能夠疏忽溝道長度調製效應的狀況下，得到
這個跨導gm能夠用漏極電流ID表示為
也能夠用漏極電流ID和柵極-源極間電壓VGS表示為
體跨導gmb能夠由下式求得：
由式(1．18)和式(1.20)，能夠分別匯出
所以得到
應用式(1.18)，能夠將漏極電導表示為
應用這些小訊號引數，能夠將小訊號漏極電流id表示為下式：