高階色散效應對 PCF 中 SC 譜的產生起主要作用的是 TOD 效應，故當綜合各效應時，對於色散而言，先只考慮到三階色散，隨後再將四階色散考慮進去；對於非線性效應而言，包括 SPM、 ISRS 和 SS 效應，當脈衝發生分裂（對反常色散區而言）或頻譜展寬到反常色散區（對正常色散區而言） , 此時僅有一個 ENLS 方程已不再適用，因為 XPM和FWM等更效應也會出現。
當色散只考慮到三階時，飛秒鐳射脈衝在 PCF 中的傳輸由下述方程描述
綜合各效應時，並考慮反常色散區時（β2<0），光脈衝在 PCF 中傳輸便滿足方程
當初始入射脈衝為雙曲正割時即 U（0，τ）=sech（τ），總啁啾透過數值模擬便可得到。根據 TOD 的符號，在反常色散區，又分為正的 TOD 和負的 TOD兩種情況。數值模擬便可得到傳輸到ξ=0，0.024，0.048，0.072，0.096，0.12的總啁啾圖即圖 5.1（β3>0）和圖 5.2（β3<0）
明顯可以得到，僅由於 TOD 的符號不同，從ξ=0.096 往後，總啁啾就發生瞭如此大的變化，可見 TOD 對此變化起了重要的作用。
綜上可知，在反常色散區，傳輸初期啁啾對稱展寬乃是 SPM 和 GVD 的共同作用使得，時域中由於二者的作用產生了高階孤子，頻譜也相應地對稱展寬；繼續傳輸，由於 PCF 的強非線性，脈衝進一步壓縮，峰值功率變大， ISRS 和37SS 漸漸起突出的作用，使得啁啾整體向後沿抬升，啁啾中心發生漂移， ISRS使得頻譜中心紅移，而 SS 則影響了頻譜的藍端部分引起了頻譜的藍移；當脈衝繼續傳輸到一定距離， TOD 起了重要的作用：正的 TOD 加速啁啾中心向後沿漂移，後沿的正啁啾值急速增大並分裂，正的 TOD 加速了頻譜中心的紅移並影響了頻譜的短波部分；負的 TOD 補償了 ISRS 等效應造成的頻譜中心紅移，並影響著頻譜的長波部分。正是總啁啾的這種不對稱的劇烈變化，當脈衝傳輸到這一點位置的附近高階孤子開始分裂。
高階色散效應對 PCF 中 SC 譜的產生起主要作用的是 TOD 效應，故當綜合各效應時，對於色散而言，先只考慮到三階色散，隨後再將四階色散考慮進去；對於非線性效應而言，包括 SPM、 ISRS 和 SS 效應，當脈衝發生分裂（對反常色散區而言）或頻譜展寬到反常色散區（對正常色散區而言） , 此時僅有一個 ENLS 方程已不再適用，因為 XPM和FWM等更效應也會出現。
當色散只考慮到三階時，飛秒鐳射脈衝在 PCF 中的傳輸由下述方程描述
綜合各效應時，並考慮反常色散區時（β2<0），光脈衝在 PCF 中傳輸便滿足方程
當初始入射脈衝為雙曲正割時即 U（0，τ）=sech（τ），總啁啾透過數值模擬便可得到。根據 TOD 的符號，在反常色散區，又分為正的 TOD 和負的 TOD兩種情況。數值模擬便可得到傳輸到ξ=0，0.024，0.048，0.072，0.096，0.12的總啁啾圖即圖 5.1（β3>0）和圖 5.2（β3<0）
透過兩圖的比較可以發現，ξ在 0～0.024 範圍內，對於二圖而言啁啾都是對稱展寬，這說明前期 SPM 和 GVD 起著主要作用；當傳輸到ξ=0.048 時，圖5.1 的啁啾中心已明顯漂移到了後沿， 圖 5.2 的啁啾中心雖然沒有圖 5.1 的明顯，但透過放大中心區域發現啁啾中心還是向後沿發生了漂移， 從前面的分析可知，這是 ISRS 所起的主要作用；繼續傳輸到ξ=0.072，圖 5.1 和圖 5.2 的啁啾中心繼續向後沿漂移，後沿的正啁啾也變得陡峭起來，使得前後沿的啁啾明顯不對稱起來，從前面的分析可知，這是 SS 效應漸漸突顯出來所致。從ξ=0.096 起直至ξ=0.12 止， 圖 5.1 和圖 5.2 的啁啾發生了明顯不同的變化。 於是以ξ=0.096為界，將兩圖的啁啾分成兩個階段進行比較。
當β3>0 時， 圖 5.3 是時總啁啾在ξ=0.024， 0.072 和 0.096 三處位置的比較，圖 5.4 是總啁啾在ξ=0.096 和 0.012 兩處位置的比較。
見圖 5.3，在β3>0 情況下，當傳輸到ξ=0.096 時，總啁啾整體繼續向上抬升，導致啁啾中心繼續向後沿移動，後沿的正啁啾急劇增大並變得陡峭且有分裂的趨勢，使得整個啁啾完全不對稱起來。當傳輸到ξ=0.12 時（見圖 5.4），啁啾中心繼續向後沿漂移，後沿啁啾明顯分為一大一小兩部分，其中後沿分裂的主體啁啾較ξ=0.096 時急劇增大並且更加尖銳。
當β3<0 時，同理得到圖 5.5 和圖 5.6。由圖 5.5 可見，當傳輸到ξ=0.096時，總啁啾發生了與圖 5.3 相反的變化，前沿負啁啾變得尖銳陡峭起來並急劇增大使得啁啾整體似乎在下降，導致啁啾中心漸漸又向前沿漂移。後沿的正啁啾也在變大並漸漸陡峭起來，但幅度沒有前沿啁啾的大，繼續傳輸到ξ=0.12時（見圖 5.6），啁啾中心繼續向原點靠近，前沿啁啾分裂為一強一弱兩部分，分裂出的負啁啾主體峰值繼續急劇增高使得啁啾變得更加尖銳，後沿正啁啾由於 SRS 和 SS 效應繼續變陡和峰值變大。
明顯可以得到，僅由於 TOD 的符號不同，從ξ=0.096 往後，總啁啾就發生瞭如此大的變化，可見 TOD 對此變化起了重要的作用。
綜上可知，在反常色散區，傳輸初期啁啾對稱展寬乃是 SPM 和 GVD 的共同作用使得，時域中由於二者的作用產生了高階孤子，頻譜也相應地對稱展寬；繼續傳輸，由於 PCF 的強非線性，脈衝進一步壓縮，峰值功率變大， ISRS 和37SS 漸漸起突出的作用，使得啁啾整體向後沿抬升，啁啾中心發生漂移， ISRS使得頻譜中心紅移，而 SS 則影響了頻譜的藍端部分引起了頻譜的藍移；當脈衝繼續傳輸到一定距離， TOD 起了重要的作用：正的 TOD 加速啁啾中心向後沿漂移，後沿的正啁啾值急速增大並分裂，正的 TOD 加速了頻譜中心的紅移並影響了頻譜的短波部分；負的 TOD 補償了 ISRS 等效應造成的頻譜中心紅移，並影響著頻譜的長波部分。正是總啁啾的這種不對稱的劇烈變化，當脈衝傳輸到這一點位置的附近高階孤子開始分裂。
結論：在反常色散區，傳輸初期，啁啾對稱傳輸，自相位和群速度色散效應使得脈衝壓縮產生高階孤子， 脈衝的峰值功率逐漸變高，故使得脈衝內拉曼散射效應和自陡效應開始起明顯作用，脈衝內拉曼散射效應使得頻譜中心紅移，而自陡效應則引起了頻譜的藍移，隨著傳輸的延長，三階色散作用漸漸凸顯，終於在高階非線性和高階色散的綜合作用下，啁啾的前後沿發生嚴重的不對稱變化，最後導致高階脈衝分裂，正是高階孤子的分裂，才使得能量得到重新分配，最後形成了超連續譜；在正常色散區，啁啾的變化顯示，由於自相位效應使得脈衝漸漸展寬，脈衝內拉曼散射效應和自陡的作用較弱，II而三階色散啁啾在前沿或後沿的不對稱振盪， 使得頻譜不對稱展寬，當頻譜進入反常色散區時， ISRS、FWM 等效應會使得頻譜的能量發生轉移或產生新的頻率，從而產生了超連續譜。