所謂空塔氣速是指按空塔計算得到的氣體線速度。流體流速發生變化，兩流體的摩擦阻力等也會發生變化，由此將引起塔內流體流動狀況的一系列變化。不同噴淋密度（單位時間內，單位空塔截面積上液體的噴淋量）L下，單位高度填料層的壓降 p／H與空塔氣速u的關係圖。L=0，即氣體透過幹填料層時 p／H～u呈直線關係，直線的斜率為1.8—2.0，表明 p／H與u的1.8～2次方呈比例，氣流狀態為湍流當有液體噴淋時，填料層內的部分空隙為液體所佔據。相同的空塔氣速下，隨著液體噴淋密度的增加，填料的持液量增加，氣流的自由通道減少，氣流的壓降增加， p／H～u關係變成曲線, _! f, _, x5 c% D! l隨著氣速的增大，兩相流體間的摩擦力增大。當氣速增大至某一數值時，液體的流動開始受到兩相流體間的摩擦力的阻礙，使填料層的持液量開始隨氣速的增加而增加，這種現象稱為攔液現象。通常將開始攔液的轉折點稱為載點，如圖5—3中的 、 、 。載點對應的空塔氣速稱為載點氣速。超過載點氣速後， p／H～u關係線的斜率加大，這有利於傳質速率的提高。如果繼續增大氣速至下一轉折點（ 、 、 ），填料層內持液量的不斷增多，將使液體充滿整個填料層的自由空間，致使壓降急劇升高。此時，液體開始由分散相轉變為連續相，氣體開始由連續相轉變為分散相，以鼓泡狀透過液層和把液體大量帶出塔頂，塔的操作極不穩定，甚至被完全破壞，這種現象稱為液泛。開始發生液泛的轉折點（ 、 、 ）為泛點，相應的空塔氣速稱為液泛氣速或泛點氣速。影響泛點氣速的因素主要有填料的特性（比表面、空隙率、幾何形狀等）、流體的物理性質（密度、粘度等）、氣液兩相的流量等。泛點氣速是填料塔正常操作氣速的上限，實際操作氣速通常取泛點氣速的 50％～85％。
所謂空塔氣速是指按空塔計算得到的氣體線速度。流體流速發生變化，兩流體的摩擦阻力等也會發生變化，由此將引起塔內流體流動狀況的一系列變化。不同噴淋密度（單位時間內，單位空塔截面積上液體的噴淋量）L下，單位高度填料層的壓降 p／H與空塔氣速u的關係圖。L=0，即氣體透過幹填料層時 p／H～u呈直線關係，直線的斜率為1.8—2.0，表明 p／H與u的1.8～2次方呈比例，氣流狀態為湍流當有液體噴淋時，填料層內的部分空隙為液體所佔據。相同的空塔氣速下，隨著液體噴淋密度的增加，填料的持液量增加，氣流的自由通道減少，氣流的壓降增加， p／H～u關係變成曲線, _! f, _, x5 c% D! l隨著氣速的增大，兩相流體間的摩擦力增大。當氣速增大至某一數值時，液體的流動開始受到兩相流體間的摩擦力的阻礙，使填料層的持液量開始隨氣速的增加而增加，這種現象稱為攔液現象。通常將開始攔液的轉折點稱為載點，如圖5—3中的 、 、 。載點對應的空塔氣速稱為載點氣速。超過載點氣速後， p／H～u關係線的斜率加大，這有利於傳質速率的提高。如果繼續增大氣速至下一轉折點（ 、 、 ），填料層內持液量的不斷增多，將使液體充滿整個填料層的自由空間，致使壓降急劇升高。此時，液體開始由分散相轉變為連續相，氣體開始由連續相轉變為分散相，以鼓泡狀透過液層和把液體大量帶出塔頂，塔的操作極不穩定，甚至被完全破壞，這種現象稱為液泛。開始發生液泛的轉折點（ 、 、 ）為泛點，相應的空塔氣速稱為液泛氣速或泛點氣速。影響泛點氣速的因素主要有填料的特性（比表面、空隙率、幾何形狀等）、流體的物理性質（密度、粘度等）、氣液兩相的流量等。泛點氣速是填料塔正常操作氣速的上限，實際操作氣速通常取泛點氣速的 50％～85％。