有趣的問題。我們首先來看看歐姆定律的意義是什麼。看下圖：左邊是電路圖。圖中我們看到電池，它的電動勢是E，一隻可變電阻r，還有電阻R和開關K。當開關K閉合後，我們調節可變電阻r，使得電阻R兩端的電壓發生變化。當可變電阻r的滑動臂在最左邊時，可變電阻r取最大值。測量得到電阻R兩端的電壓為U1，流過電阻R的電流為I1；當可變電阻r的滑動臂在最右邊時，可變電阻r的阻值為零，於是電阻R兩端的電壓為E，流過電阻R的電流為Im。當我們把開關K開啟，則電阻R兩端的電壓為零，電流當然也為零。我們把右邊的曲線叫做伏安特性曲線。注意它的縱座標是電壓U，橫座標是電流I。我們看到，這條曲線其實就是一條起點在零點的斜線。那麼當滑動臂在中間任意位置時，電壓U與電流I的關係如何？既然U=f(I)的曲線是直線，那麼就可以套用Y=KX+b這個方程了。我們又看到直線經過原點，因此截距b=0，於是方程變為：U=KI。我們來仔細看看K等於什麼？圖中，我們看到：這就是歐姆定律：電阻等於電阻兩端的電壓與流過電阻的電流之比。電阻其實就是伏安特性曲線（直線）的斜率。注意：對應於U/I的電阻叫做線性電阻，簡稱電阻；對應於ΔU/ΔI的電阻叫做動態電阻。對於線性電阻來說，它的電阻阻值就等於動態電阻阻值。現在，我們來做進一步的討論。在圖中，我們看到，當電壓偏差ΔU趨於零，但ΔI固定不變，則動態電阻趨於零。即：。什麼意思呢？1）若在某過程中，儘管電流變化很大，但電壓變化很小，甚至近乎為零，則我們認為此時的系統動態電阻為零；2）若伏安特性曲線平行於電流軸，則系統的動態電阻為零。注意這第2條，伏安特性曲線平行於電流軸，這個條件很重要。特別地，當縱軸為電流軸，橫軸為電壓軸時，也可按此來判斷。我們來看下圖：上圖是二極體的伏安特性曲線。注意，縱軸是電流軸，橫軸是電壓軸。我們看到，圖中綠色線所指的曲線段，曲線近乎平行於電流軸，因此它的動態電阻接近於零；反過來，在零點的左側和右側，曲線近乎平行於電壓軸，這兩個曲線段的動態電阻很大。左側平行於電流軸的區域稱為反向擊穿區，工作在此區域的二極體具有穩壓特性，被稱為穩壓二極體；右側平行於電流軸的區域屬於正向整流區，工作在反向區和整流區的二極體被稱為整流二極體。我們看下圖：這是穩壓電源的電路圖，還有它的電壓波形圖和伏安特性曲線。我們看到，伏安特性曲線與電流軸平行，由此可以知道，穩壓電源的內阻r一定很小。事實上也確實如此。結論：按題主的意思，在一定的程度上，穩壓電源就是電阻近乎為零的電器。回答題主的提問：若電阻為零，或者近乎為零，則電壓可以為零（電阻），也可以為某定值（穩壓電源），但電流可以為任意值，當然也包括零在內。===================我發現，特別是中學生，動不動就拿出超導體來說事。說超導體的電阻為零，等等。但我們在日常生活和工作中，幾乎沒有任何人見到什麼超導體。因此，這個例子若拿超導體來討論，是沒有任何實際意義的。最後，提個問題：我們知道，電晶體有三種接線方式，即共發射極接法、共基極接法和共集電極接法。試問：若期望用電晶體來構建穩壓電源，也即它的輸出電壓波形動態電阻近乎為零，我們要用何種接法？若我們用電晶體來構建恆流源電路，又該採用何種接法？解答：我們看下圖：這是穩壓電源電路圖。先看左邊的電路圖。我們看到變壓器的二次側交流電壓是15V，經過二極體整流後的電壓是0.9X15=13.5V，再經過濾波電容C1升壓後為1.2X15=18V。關於電源部分我們不討論。我們看到圖中有一隻穩壓二極體Dw，它的穩定電壓是12.6V，電阻Rw是它的限流電阻。於是，電晶體T的基極電壓就是12.6V。我們看到，電晶體的集電極直接與電源連線，故電晶體T處於共集電極接法。電晶體的輸出端在發射極。因為發射極與基極之間的電位差是0.6V，所以發射極的電壓也即穩壓電源的輸出電壓：Uout=12.6-0.6=12V。共集電極電路也被稱為射極跟隨器。設電源的額定輸出電流為50mA，此時電晶體的管壓降Uce=18-12=6V。現在，我們調整負載電阻，使得輸出電流為100mA。我們不考慮電晶體的發熱，認為它承受得起。但輸出電流加大了，變壓器的輸出電壓會下降。我們設經過整流濾波後的電壓為16V，但輸出電壓仍然為12V，於是電晶體的管壓降Uce=16-12=4V。我們來計算此過程電晶體集射極間的動態電阻為：而輸出端的動態電阻為：
注意到電晶體集射極間的動態電阻是負值，也即曲線隨著電流增加而單調遞減。
我們看到，電源輸出端的動態電阻還是零電阻。
不過，在實際電路的執行中，這種狀態是否會維持？答案是否定的。電晶體在這種情況下會劇烈發熱，管壓降也會因此加大，使得輸出端電壓下降。
有趣的問題。我們首先來看看歐姆定律的意義是什麼。看下圖：左邊是電路圖。圖中我們看到電池，它的電動勢是E，一隻可變電阻r，還有電阻R和開關K。當開關K閉合後，我們調節可變電阻r，使得電阻R兩端的電壓發生變化。當可變電阻r的滑動臂在最左邊時，可變電阻r取最大值。測量得到電阻R兩端的電壓為U1，流過電阻R的電流為I1；當可變電阻r的滑動臂在最右邊時，可變電阻r的阻值為零，於是電阻R兩端的電壓為E，流過電阻R的電流為Im。當我們把開關K開啟，則電阻R兩端的電壓為零，電流當然也為零。我們把右邊的曲線叫做伏安特性曲線。注意它的縱座標是電壓U，橫座標是電流I。我們看到，這條曲線其實就是一條起點在零點的斜線。那麼當滑動臂在中間任意位置時，電壓U與電流I的關係如何？既然U=f(I)的曲線是直線，那麼就可以套用Y=KX+b這個方程了。我們又看到直線經過原點，因此截距b=0，於是方程變為：U=KI。我們來仔細看看K等於什麼？圖中，我們看到：這就是歐姆定律：電阻等於電阻兩端的電壓與流過電阻的電流之比。電阻其實就是伏安特性曲線（直線）的斜率。注意：對應於U/I的電阻叫做線性電阻，簡稱電阻；對應於ΔU/ΔI的電阻叫做動態電阻。對於線性電阻來說，它的電阻阻值就等於動態電阻阻值。現在，我們來做進一步的討論。在圖中，我們看到，當電壓偏差ΔU趨於零，但ΔI固定不變，則動態電阻趨於零。即：。什麼意思呢？1）若在某過程中，儘管電流變化很大，但電壓變化很小，甚至近乎為零，則我們認為此時的系統動態電阻為零；2）若伏安特性曲線平行於電流軸，則系統的動態電阻為零。注意這第2條，伏安特性曲線平行於電流軸，這個條件很重要。特別地，當縱軸為電流軸，橫軸為電壓軸時，也可按此來判斷。我們來看下圖：上圖是二極體的伏安特性曲線。注意，縱軸是電流軸，橫軸是電壓軸。我們看到，圖中綠色線所指的曲線段，曲線近乎平行於電流軸，因此它的動態電阻接近於零；反過來，在零點的左側和右側，曲線近乎平行於電壓軸，這兩個曲線段的動態電阻很大。左側平行於電流軸的區域稱為反向擊穿區，工作在此區域的二極體具有穩壓特性，被稱為穩壓二極體；右側平行於電流軸的區域屬於正向整流區，工作在反向區和整流區的二極體被稱為整流二極體。我們看下圖：這是穩壓電源的電路圖，還有它的電壓波形圖和伏安特性曲線。我們看到，伏安特性曲線與電流軸平行，由此可以知道，穩壓電源的內阻r一定很小。事實上也確實如此。結論：按題主的意思，在一定的程度上，穩壓電源就是電阻近乎為零的電器。回答題主的提問：若電阻為零，或者近乎為零，則電壓可以為零（電阻），也可以為某定值（穩壓電源），但電流可以為任意值，當然也包括零在內。===================我發現，特別是中學生，動不動就拿出超導體來說事。說超導體的電阻為零，等等。但我們在日常生活和工作中，幾乎沒有任何人見到什麼超導體。因此，這個例子若拿超導體來討論，是沒有任何實際意義的。最後，提個問題：我們知道，電晶體有三種接線方式，即共發射極接法、共基極接法和共集電極接法。試問：若期望用電晶體來構建穩壓電源，也即它的輸出電壓波形動態電阻近乎為零，我們要用何種接法？若我們用電晶體來構建恆流源電路，又該採用何種接法？解答：我們看下圖：這是穩壓電源電路圖。先看左邊的電路圖。我們看到變壓器的二次側交流電壓是15V，經過二極體整流後的電壓是0.9X15=13.5V，再經過濾波電容C1升壓後為1.2X15=18V。關於電源部分我們不討論。我們看到圖中有一隻穩壓二極體Dw，它的穩定電壓是12.6V，電阻Rw是它的限流電阻。於是，電晶體T的基極電壓就是12.6V。我們看到，電晶體的集電極直接與電源連線，故電晶體T處於共集電極接法。電晶體的輸出端在發射極。因為發射極與基極之間的電位差是0.6V，所以發射極的電壓也即穩壓電源的輸出電壓：Uout=12.6-0.6=12V。共集電極電路也被稱為射極跟隨器。設電源的額定輸出電流為50mA，此時電晶體的管壓降Uce=18-12=6V。現在，我們調整負載電阻，使得輸出電流為100mA。我們不考慮電晶體的發熱，認為它承受得起。但輸出電流加大了，變壓器的輸出電壓會下降。我們設經過整流濾波後的電壓為16V，但輸出電壓仍然為12V，於是電晶體的管壓降Uce=16-12=4V。我們來計算此過程電晶體集射極間的動態電阻為：而輸出端的動態電阻為：
注意到電晶體集射極間的動態電阻是負值，也即曲線隨著電流增加而單調遞減。
如果我們從輸出50mA一下子調整到輸出200mA，則情況如何？當然，我們還是不考慮電晶體的發熱，也認為它承受得起。我們來計算電晶體的動態電阻和輸出端的動態電阻，假定此時整流濾波後的電壓為13.1V：我們看到，電源輸出端的動態電阻還是零電阻。
不過，在實際電路的執行中，這種狀態是否會維持？答案是否定的。電晶體在這種情況下會劇烈發熱，管壓降也會因此加大，使得輸出端電壓下降。
雖然這個例子是按中學生們最喜歡的所謂“理想方式”來推導的，與實際有偏差，但我們的目的並不是設計電路，而是明確什麼叫做零電阻，以及零電阻對應的物理意義。如果題主能從中悟出零電阻到底意味著什麼，我將十分欣慰。笑！