當然是可變的只是變化不大。
教科書是的確說了“矽二極體導通時0.7v，鍺二極體導通時0.5v"”，但這也只是一個平均取值，並不是完全不變的，在這個平均取值周圍變動。
至於為什麼是在這個值周圍作平均變化，而不是在那個值周圍作變化，這個還是物理學的同學來解答吧。但可以假設一個這樣的實驗來給題主說明一下這個問題：
1、我們有一個220v的電壓源；
2、我們有一個瓦級功率的電力二極體，正常工作時壓降只有5V；
3、我們有兩個電阻，一個215Ω，另一個100Ω。
實驗一，首先使用215Ω的電阻來和電壓源、二極體串聯，我們可以得到電路引數是這樣的：二極體壓降5V，電阻壓降215V，電流215V/215Ω=1A；
實驗二：其次使用100Ω的電阻來和電壓源、二極體串聯，我們可以得到另一組的電路引數：二極體壓降5V，電阻壓降215V，電流215V/100Ω=2.15A；
實驗三：接著將220V的電壓源直接連線在二極體的兩端，得到的結果將會是：功率遠超二極體能承受的功率，燒壞。
好了，實驗做完了，下面搬上來二極體的伏安特性圖：
這個管子是個訊號二極體，正常工作壓降小，我用的功率二極體能承受的電壓更高些。
看見右邊的正偏特性了嗎？這條線上升得非常快，也就是說小範圍的電壓變化就能有很大的電流波動。所以對於我做的試驗中，接215Ω和接100Ω來說，電流相差1.15A，對應的橫座標電壓，變化其實很小，都在5V附近，所以直接用5V計算就可以了。
但是當我直接加220V電壓時，題主可以對著座標找找這個電流有多大：直接把管子“啪——”地一下燒了，其實在將燒燬而未燒燬的那一瞬間，管子兩端壓降是220V而不是5V。
所以我們還可以做一個這樣的實驗：
有一個滑動變阻器，阻值可以從0到∞之間調節。首先將阻值調至∞端，將其與220V的電壓源與這個工作時5V的功率二極體串聯，然後我們逐漸把阻值從∞調至0，我們會看到什麼呢？
一開始時，電流為0，二極體壓降為0；隨著阻值調小，到了死區電壓時，電流開始增加；阻值在調小時，電流快速增加，而二極體壓降增加非常緩慢，但都很接近5V；繼續減小阻值，到某個臨界值時，電流與二極體壓降的乘積到了損耗功率允許的最大值，再稍微減小阻值，此時二極體燒燬。
所以結論是：
只要有合適的電阻給二極體分壓限流，二極體的阻值會一直保持在一個工作值附近的，但是不是絕對的壓降不變。
當然是可變的只是變化不大。
教科書是的確說了“矽二極體導通時0.7v，鍺二極體導通時0.5v"”，但這也只是一個平均取值，並不是完全不變的，在這個平均取值周圍變動。
至於為什麼是在這個值周圍作平均變化，而不是在那個值周圍作變化，這個還是物理學的同學來解答吧。但可以假設一個這樣的實驗來給題主說明一下這個問題：
1、我們有一個220v的電壓源；
2、我們有一個瓦級功率的電力二極體，正常工作時壓降只有5V；
3、我們有兩個電阻，一個215Ω，另一個100Ω。
實驗一，首先使用215Ω的電阻來和電壓源、二極體串聯，我們可以得到電路引數是這樣的：二極體壓降5V，電阻壓降215V，電流215V/215Ω=1A；
實驗二：其次使用100Ω的電阻來和電壓源、二極體串聯，我們可以得到另一組的電路引數：二極體壓降5V，電阻壓降215V，電流215V/100Ω=2.15A；
實驗三：接著將220V的電壓源直接連線在二極體的兩端，得到的結果將會是：功率遠超二極體能承受的功率，燒壞。
好了，實驗做完了，下面搬上來二極體的伏安特性圖：
這個管子是個訊號二極體，正常工作壓降小，我用的功率二極體能承受的電壓更高些。
看見右邊的正偏特性了嗎？這條線上升得非常快，也就是說小範圍的電壓變化就能有很大的電流波動。所以對於我做的試驗中，接215Ω和接100Ω來說，電流相差1.15A，對應的橫座標電壓，變化其實很小，都在5V附近，所以直接用5V計算就可以了。
但是當我直接加220V電壓時，題主可以對著座標找找這個電流有多大：直接把管子“啪——”地一下燒了，其實在將燒燬而未燒燬的那一瞬間，管子兩端壓降是220V而不是5V。
所以我們還可以做一個這樣的實驗：
有一個滑動變阻器，阻值可以從0到∞之間調節。首先將阻值調至∞端，將其與220V的電壓源與這個工作時5V的功率二極體串聯，然後我們逐漸把阻值從∞調至0，我們會看到什麼呢？
一開始時，電流為0，二極體壓降為0；隨著阻值調小，到了死區電壓時，電流開始增加；阻值在調小時，電流快速增加，而二極體壓降增加非常緩慢，但都很接近5V；繼續減小阻值，到某個臨界值時，電流與二極體壓降的乘積到了損耗功率允許的最大值，再稍微減小阻值，此時二極體燒燬。
所以結論是：
只要有合適的電阻給二極體分壓限流，二極體的阻值會一直保持在一個工作值附近的，但是不是絕對的壓降不變。