電流透過電阻時產生的壓降，就是電阻兩端的壓降。
當兩個導體間存在著電勢差，只要用一根金屬絲把他們連線時，就會產生電荷的轉移，出現電流。你要是用一根木棍來連線，那麼幾乎不會有電流出現。電阻就這樣能確定產生多少電流的一種性質。
當電流流過電阻器時，電子會和電阻器中的原子碰撞，使得溫度升高，電能轉化成熱能。我們常用的熱得快，電吹風，電烤箱等加熱器件都是電阻器的實際應用。
對於導體，電阻可以透過兩段的電勢差除以電流進行測量，也就是電阻的歐姆定律 R= U/I。比如金屬大多符合以上定律。
但實際上影響電阻的條件很多，比如電阻器所用的材料，長度越長電阻越大，橫截面越大電阻越小等等。
在電力輸運的過程中，從電站到終端，要經過長距離的傳輸，大量能量會被電阻損耗。電力傳輸時要降低電流減少損耗，發電功率P=UI，要使輸電電流I減小，而輸送功率P不變，就必須提高輸電電壓U。
擴充套件資料：
設有一段金屬導體，橫截面積為S，長為L，在導體的兩端加上電壓U，則導體中的場強E=U/L.這時，一自由電子在電場力F=eE的作用下做定向移動。設電子的質量為m,則定向移動的加速度為a=F/m=eE/m=U(e/mL)。
運動的自由電子要頻繁地與金屬正離子碰撞，使其定向移動受到破壞，限制了移動速率的增加。自由電子在碰撞後向各個方向彈射的機會相等，失去了之前定向移動的特性，又要從新開始做初速為0的定向加速運動。
自由電子相繼兩次碰撞的間隔有長有短，設平均時間為t，則自由電子在下次碰撞前的定向移動速率vt（以t為下標）=at，那麼在時間t內的平均速率v=at/2。結合之前推出的a=U(e/mL)，得自由電子的平均移動速率為v=U(et/2mL)。
代入電流的微觀表示式I=neSv，得I=U(ne2St/2mL)對於一定的金屬材料，在一定的溫度下，t是個確定的數值（10-14~10s)，也就是說，對於一段金屬導體，ne2St/2mL是個常量。
因此，導體中的電流強度I與兩端的電壓U成正比。導體兩端的電壓與導體中的電流強度的比值(2mL/ne2St)就是這段導體的電阻。
由此看出，導體的電阻與長度成正比，與橫截面積成反比，與1/ne^2t成正比。1/ne2t由導體的特性決定。因此，在一定溫度時，導體的電阻是R=ρL/S。ρ是導體的電阻率。對於一定溫度與相同的導體，電阻率一定。
電流透過電阻時產生的壓降，就是電阻兩端的壓降。
當兩個導體間存在著電勢差，只要用一根金屬絲把他們連線時，就會產生電荷的轉移，出現電流。你要是用一根木棍來連線，那麼幾乎不會有電流出現。電阻就這樣能確定產生多少電流的一種性質。
當電流流過電阻器時，電子會和電阻器中的原子碰撞，使得溫度升高，電能轉化成熱能。我們常用的熱得快，電吹風，電烤箱等加熱器件都是電阻器的實際應用。
對於導體，電阻可以透過兩段的電勢差除以電流進行測量，也就是電阻的歐姆定律 R= U/I。比如金屬大多符合以上定律。
但實際上影響電阻的條件很多，比如電阻器所用的材料，長度越長電阻越大，橫截面越大電阻越小等等。
在電力輸運的過程中，從電站到終端，要經過長距離的傳輸，大量能量會被電阻損耗。電力傳輸時要降低電流減少損耗，發電功率P=UI，要使輸電電流I減小，而輸送功率P不變，就必須提高輸電電壓U。
擴充套件資料：
設有一段金屬導體，橫截面積為S，長為L，在導體的兩端加上電壓U，則導體中的場強E=U/L.這時，一自由電子在電場力F=eE的作用下做定向移動。設電子的質量為m,則定向移動的加速度為a=F/m=eE/m=U(e/mL)。
運動的自由電子要頻繁地與金屬正離子碰撞，使其定向移動受到破壞，限制了移動速率的增加。自由電子在碰撞後向各個方向彈射的機會相等，失去了之前定向移動的特性，又要從新開始做初速為0的定向加速運動。
自由電子相繼兩次碰撞的間隔有長有短，設平均時間為t，則自由電子在下次碰撞前的定向移動速率vt（以t為下標）=at，那麼在時間t內的平均速率v=at/2。結合之前推出的a=U(e/mL)，得自由電子的平均移動速率為v=U(et/2mL)。
代入電流的微觀表示式I=neSv，得I=U(ne2St/2mL)對於一定的金屬材料，在一定的溫度下，t是個確定的數值（10-14~10s)，也就是說，對於一段金屬導體，ne2St/2mL是個常量。
因此，導體中的電流強度I與兩端的電壓U成正比。導體兩端的電壓與導體中的電流強度的比值(2mL/ne2St)就是這段導體的電阻。
由此看出，導體的電阻與長度成正比，與橫截面積成反比，與1/ne^2t成正比。1/ne2t由導體的特性決定。因此，在一定溫度時，導體的電阻是R=ρL/S。ρ是導體的電阻率。對於一定溫度與相同的導體，電阻率一定。