下面我們來討論一類特殊的勻變速直線運動，自由落體運動和豎直上拋運動.物體初速度為0,只受重力作用而自由下落的運動叫做自由落體運動,而初速度豎直向上,同樣只受重力作用的運動為豎直上拋運動.這兩種特殊的勻變速直線運動,同時也是特殊的拋體運動.關於拋體運動，我們將在運動學II中進一步討論. 我們知道,無論物體的質量如何,在只受重力作用時加速度均為重力加速度 .而在實際問題中,物體一般還要受到空氣阻力的作用,所以我們很難找到一種物體只受重力的情況;不過,因為一般空氣阻力 ，因此我們可以在空氣阻力不大的時候將下落物體的運動看成自由落體運動.不過，若應當考慮空氣0阻力的情況下，比如空氣阻力與重力相差不大，就不能這樣處理了. 重力加速度的大小依據地點不同而改變，我們將在下一章討論.將重力加速度代入勻變速直線運動的公式，我們就得到了自由落體運動的運動學方程: 因為自由落體運動是初速度為0的勻加速運動，在1.3.2中總結的一些特殊的規律也是成立的,靈活運用可以快速解題. 豎直上拋運動中，物體在前半程做加速度為 的勻減速直線運動,且速度減到0以後做向下的勻加速運動.因此,我們反覆強調的勻變速運動的對稱性在這一模型下尤為明顯.FIG1.3-3 如FIG1.3-3所示,物體做豎直上拋運動,依次經過C,B到達最高點A,有 ,即上升過程和下降過程中經過同兩點的時間相同，經過同一點的速度大小相同.這稱為豎直上拋運動的時間對稱性和空間對稱性.換而言之，豎直上拋運動具有多解性，如下面的影象所示FIG1.3-4 這是初速度為 的豎直上拋運動的x-t影象（取丟擲點為座標原點）.我們可以看出，在h>0時，同一座標有兩個時刻相對應.在解決豎直上拋問題時，我們可以將其視為一段勻減速運動和一段勻加速運動，這種處理方法稱為分段法;亦可利用位移方程整體求解,稱為全程法.但無論使用哪種方法,都要注意建立正確的座標系,然後將所求的座標與距地面或其他參考位置的距離進行轉化.以上只是這兩種模型的基本概念,對於一些複雜問題的求解方法,我們將在下幾節中討論.
下面我們來討論一類特殊的勻變速直線運動，自由落體運動和豎直上拋運動.物體初速度為0,只受重力作用而自由下落的運動叫做自由落體運動,而初速度豎直向上,同樣只受重力作用的運動為豎直上拋運動.這兩種特殊的勻變速直線運動,同時也是特殊的拋體運動.關於拋體運動，我們將在運動學II中進一步討論. 我們知道,無論物體的質量如何,在只受重力作用時加速度均為重力加速度 .而在實際問題中,物體一般還要受到空氣阻力的作用,所以我們很難找到一種物體只受重力的情況;不過,因為一般空氣阻力 ，因此我們可以在空氣阻力不大的時候將下落物體的運動看成自由落體運動.不過，若應當考慮空氣0阻力的情況下，比如空氣阻力與重力相差不大，就不能這樣處理了. 重力加速度的大小依據地點不同而改變，我們將在下一章討論.將重力加速度代入勻變速直線運動的公式，我們就得到了自由落體運動的運動學方程: 因為自由落體運動是初速度為0的勻加速運動，在1.3.2中總結的一些特殊的規律也是成立的,靈活運用可以快速解題. 豎直上拋運動中，物體在前半程做加速度為 的勻減速直線運動,且速度減到0以後做向下的勻加速運動.因此,我們反覆強調的勻變速運動的對稱性在這一模型下尤為明顯.FIG1.3-3 如FIG1.3-3所示,物體做豎直上拋運動,依次經過C,B到達最高點A,有 ,即上升過程和下降過程中經過同兩點的時間相同，經過同一點的速度大小相同.這稱為豎直上拋運動的時間對稱性和空間對稱性.換而言之，豎直上拋運動具有多解性，如下面的影象所示FIG1.3-4 這是初速度為 的豎直上拋運動的x-t影象（取丟擲點為座標原點）.我們可以看出，在h>0時，同一座標有兩個時刻相對應.在解決豎直上拋問題時，我們可以將其視為一段勻減速運動和一段勻加速運動，這種處理方法稱為分段法;亦可利用位移方程整體求解,稱為全程法.但無論使用哪種方法,都要注意建立正確的座標系,然後將所求的座標與距地面或其他參考位置的距離進行轉化.以上只是這兩種模型的基本概念,對於一些複雜問題的求解方法,我們將在下幾節中討論.