簡介戴維南定理（又譯為戴維寧定理）又稱等效電壓源定律，是由法國科學家L·C·戴維南於1883年提出的一個電學定理。由於早在1853年，亥姆霍茲也提出過本定理，所以又稱亥姆霍茲-戴維南定理。其內容是：一個含有獨立電壓源、獨立電流源及電阻的線性網路的兩端，就其外部型態而言，在電性上可以用一個獨立電壓源V和一個鬆弛二端網路的串聯電阻組合來等效。在單頻交流系統中，此定理不僅只適用於電阻，也適用於廣義的阻抗。對於含獨立源，線性電阻和線性受控源的單口網路（二端網路），都可以用一個電壓源與電阻相串聯的單口網路（二端網路）來等效，這個電壓源的電壓，就是此單口網路（二端網路）的開路電壓，這個串聯電阻就是從此單口網路（二端網路）兩端看進去，當網路內部所有獨立源均置零以後的等效電阻。uoc 稱為開路電壓。Ro稱為戴維南等效電阻。在電子電路中，當單口網路視為電源時，常稱此電阻為輸出電阻，常用Ro表示；當單口網路視為負載時，則稱之為輸入電阻，並常用Ri表示。電壓源uoc和電阻Ro的串聯單口網路，常稱為戴維南等效電路。當單口網路的埠電壓和電流採用關聯參考方向時，其埠電壓電流關係方程可表為：U=R0i+uoc[1]編輯本段證明戴維南定理可以在單口外加電流源i，用疊加定理計算埠電壓表達式的方法證明如下。 戴維南定理證明在單口網路埠上外加電流源i，根據疊加定理，埠電壓可以分為兩部分組成。一部分由電流源單獨作用（單口內全部獨立電源置零）產生的電壓u’=Roi，另一部分是外加電流源置零（i=0），即單口網路開路時，由單口網路內部全部獨立電源共同作用產生的電壓u”=uoc。由此得到：U=u’+u”=Roi + uoc[1]編輯本段詳解戴維南定理指出，等效二端網路的電動勢E等於二端網路開路時的電壓，它的串聯內阻抗等於網路內部各獨立源和電容電壓、電感電流都為零時，從這二端看向網路的阻抗Zi。設二端網路N中含有獨立電源和線性時不變二端元件（電阻器、電感器、電容器），這些元件之間可以有耦合，即可以有受控源及互感耦合；網路N的兩端ɑ、b接有負載阻抗Z（s），但負載與網路N 圖2內部諸元件之間沒有耦合，U（s）=Z（s）I（s）（圖1）。當網路 N中所有獨立電源都不工作（例如將獨立電壓源用短路代替，獨立電流源用開路代替），所有電容電壓和電感電流的初始值都為零的時候，可把這二端網路記作N0。這樣，負載阻抗Z（s）中的電流I（s）一般就可以按下式1計算（圖2） 式1式中E（s）是圖1二端網路N的開路電壓，亦即Z（s）是無窮大時的電壓U（s）；Zi（s）是二端網路N0呈現的阻抗；s是由單邊拉普拉斯變換引進的復變數。和戴維南定理類似，有諾頓定理或亥姆霍茲－諾頓定理。按照這一定理，任何含源線性時不變二端網路均可等效為二端電流源，它的電流J等於在網路二端短路線中流過的電流，並聯內阻抗同樣等於看向網路的阻抗。這樣，圖1中的電流I（s）一般可按下式2計算（圖3）式2式中J（s）是圖1二端網路N的短路電流，亦即Z（s）等於零時的電流I（s）；Zi（s）及s的意義同前。圖2、圖3虛線方框中的二端網路，常分別稱作二端網路N的戴維南等效電路和諾頓等效電路。圖3在正弦交流穩態條件下，戴維南定理和諾頓定理可表述為：當二端網路N接復阻抗Z時，Z中的電流相量I一般可按以下式3計算 式3式中E、J分別是N的開路電壓相量和短路電流相量;Zi是N0呈現的復阻抗；N0是獨立電源不工作時的二端網路N。這個定理可推廣到含有線性時變元件的二端網路。編輯本段注意事項（1）戴維南定理只對外電路等效，對內電路不等效。也就是說，不可應用該定理求出等效電源電動勢和內阻之後，又返回來求原電路（即有源二端網路內部電路）的電流和功率。（2）應用戴維南定理進行分析和計算時，如果待求支路後的有源二端網路仍為複雜電路，可再次運用戴維南定理，直至成為簡單電路。（3）戴維南定理只適用於線性的有源二端網路。如果有源二端網路中含有非線性元件時，則不能應用戴維南定理求解。（4）戴維南定理和諾頓定理的適當選取將會大大化簡電路
簡介戴維南定理（又譯為戴維寧定理）又稱等效電壓源定律，是由法國科學家L·C·戴維南於1883年提出的一個電學定理。由於早在1853年，亥姆霍茲也提出過本定理，所以又稱亥姆霍茲-戴維南定理。其內容是：一個含有獨立電壓源、獨立電流源及電阻的線性網路的兩端，就其外部型態而言，在電性上可以用一個獨立電壓源V和一個鬆弛二端網路的串聯電阻組合來等效。在單頻交流系統中，此定理不僅只適用於電阻，也適用於廣義的阻抗。對於含獨立源，線性電阻和線性受控源的單口網路（二端網路），都可以用一個電壓源與電阻相串聯的單口網路（二端網路）來等效，這個電壓源的電壓，就是此單口網路（二端網路）的開路電壓，這個串聯電阻就是從此單口網路（二端網路）兩端看進去，當網路內部所有獨立源均置零以後的等效電阻。uoc 稱為開路電壓。Ro稱為戴維南等效電阻。在電子電路中，當單口網路視為電源時，常稱此電阻為輸出電阻，常用Ro表示；當單口網路視為負載時，則稱之為輸入電阻，並常用Ri表示。電壓源uoc和電阻Ro的串聯單口網路，常稱為戴維南等效電路。當單口網路的埠電壓和電流採用關聯參考方向時，其埠電壓電流關係方程可表為：U=R0i+uoc[1]編輯本段證明戴維南定理可以在單口外加電流源i，用疊加定理計算埠電壓表達式的方法證明如下。 戴維南定理證明在單口網路埠上外加電流源i，根據疊加定理，埠電壓可以分為兩部分組成。一部分由電流源單獨作用（單口內全部獨立電源置零）產生的電壓u’=Roi，另一部分是外加電流源置零（i=0），即單口網路開路時，由單口網路內部全部獨立電源共同作用產生的電壓u”=uoc。由此得到：U=u’+u”=Roi + uoc[1]編輯本段詳解戴維南定理指出，等效二端網路的電動勢E等於二端網路開路時的電壓，它的串聯內阻抗等於網路內部各獨立源和電容電壓、電感電流都為零時，從這二端看向網路的阻抗Zi。設二端網路N中含有獨立電源和線性時不變二端元件（電阻器、電感器、電容器），這些元件之間可以有耦合，即可以有受控源及互感耦合；網路N的兩端ɑ、b接有負載阻抗Z（s），但負載與網路N 圖2內部諸元件之間沒有耦合，U（s）=Z（s）I（s）（圖1）。當網路 N中所有獨立電源都不工作（例如將獨立電壓源用短路代替，獨立電流源用開路代替），所有電容電壓和電感電流的初始值都為零的時候，可把這二端網路記作N0。這樣，負載阻抗Z（s）中的電流I（s）一般就可以按下式1計算（圖2） 式1式中E（s）是圖1二端網路N的開路電壓，亦即Z（s）是無窮大時的電壓U（s）；Zi（s）是二端網路N0呈現的阻抗；s是由單邊拉普拉斯變換引進的復變數。和戴維南定理類似，有諾頓定理或亥姆霍茲－諾頓定理。按照這一定理，任何含源線性時不變二端網路均可等效為二端電流源，它的電流J等於在網路二端短路線中流過的電流，並聯內阻抗同樣等於看向網路的阻抗。這樣，圖1中的電流I（s）一般可按下式2計算（圖3）式2式中J（s）是圖1二端網路N的短路電流，亦即Z（s）等於零時的電流I（s）；Zi（s）及s的意義同前。圖2、圖3虛線方框中的二端網路，常分別稱作二端網路N的戴維南等效電路和諾頓等效電路。圖3在正弦交流穩態條件下，戴維南定理和諾頓定理可表述為：當二端網路N接復阻抗Z時，Z中的電流相量I一般可按以下式3計算 式3式中E、J分別是N的開路電壓相量和短路電流相量;Zi是N0呈現的復阻抗；N0是獨立電源不工作時的二端網路N。這個定理可推廣到含有線性時變元件的二端網路。編輯本段注意事項（1）戴維南定理只對外電路等效，對內電路不等效。也就是說，不可應用該定理求出等效電源電動勢和內阻之後，又返回來求原電路（即有源二端網路內部電路）的電流和功率。（2）應用戴維南定理進行分析和計算時，如果待求支路後的有源二端網路仍為複雜電路，可再次運用戴維南定理，直至成為簡單電路。（3）戴維南定理只適用於線性的有源二端網路。如果有源二端網路中含有非線性元件時，則不能應用戴維南定理求解。（4）戴維南定理和諾頓定理的適當選取將會大大化簡電路