fz(z)=F"z(z)=λμ/(μ+λ)e^(-λz)解題過程如下：Fz(z)=P(X-Y<=z)若x-y>0=∫(0~無窮)∫(0~z+y) λμe^(-λx-μy) dxdy=∫(0~無窮)(1-e^-λ(z+y))μe^(-μy) dy=-e^(-μy)+μ/(μ+λ)e^(-λz-λy-μy)|(0~無窮)=1-μ/(μ+λ)e^(-λz)fz(z)=F"z(z)=λμ/(μ+λ)e^(-λz)z>0機率指事件隨機發生的機率，對於均勻分佈函式，機率密度等於一段區間(事件的取值範圍)的機率除以該段區間的長度，它的值是非負的，可以很大也可以很小。
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fz(z)=F"z(z)=λμ/(μ+λ)e^(-λz)解題過程如下：Fz(z)=P(X-Y<=z)若x-y>0=∫(0~無窮)∫(0~z+y) λμe^(-λx-μy) dxdy=∫(0~無窮)(1-e^-λ(z+y))μe^(-μy) dy=-e^(-μy)+μ/(μ+λ)e^(-λz-λy-μy)|(0~無窮)=1-μ/(μ+λ)e^(-λz)fz(z)=F"z(z)=λμ/(μ+λ)e^(-λz)z>0機率指事件隨機發生的機率，對於均勻分佈函式，機率密度等於一段區間(事件的取值範圍)的機率除以該段區間的長度，它的值是非負的，可以很大也可以很小。
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1926年，奧地利物理學家薛定諤運用偏微分方程，建立了描述微觀粒子運動的波動方程，即薛定諤方程。由薛定諤方程式的可知，對於一個質量為m，在勢能為V的勢場中運動的微粒來說，有一個與這個微粒運動相聯絡的波函式ψ，這個波函式就是薛定諤方程的一個合理的解，每一個解都與相應的常數E對應，就是微粒在這一運動狀態的能量（或能級）。|Ψ|2表示原子核外空間某點P(x,y,z)處電子出現的機率密度，即在該點處單位體積中電子出現的機率。用來表示機率密度的幾何圖形俗稱電子雲，電子雲並非眾多電子彌散在核外空間，而是電子在核外空間各處出現的機率密度的形象表現。