頻率和振幅均相同、振動方向一致、傳播方向相反的兩列波疊加後形成的波。波在介質中傳播時其波形不斷向前推進，故稱行波；上述兩列波疊加後波形並不向前推進，故稱駐波[1]。例如，如圖所示，一弦線的一端與音叉一臂相連，另一端經支點O並跨過滑輪後與一重物相連。 音叉振動後在絃線上產生一自左向右傳 播 的行波，傳到支點 O 後發生反射，絃線中產生一自右向左傳播的反射波，當弦長接近1／2波長的整數倍時。兩列波疊加後弦線上各點的位移為（設音叉振動規律為u＝Acosωt） u（x，t）＝2Asin（x）sin（ ωt ）＝A（x）sin（ωt），絃線上每個固定的點均作簡 諧運動，但不同點的振 幅不同，由x值決定。振幅為零的點稱為波節，振幅最大處稱為波腹。波節兩側的振動相位相反。相鄰兩波節或波腹間的距離都是半個波長。在行波中能量隨波的傳播而不斷向前傳遞，其平均能流密度不為零；但駐波的平均能流密度等於零，能量只能在波節與波腹間來回執行。 由於節點靜止不動，所以波形沒有傳播。能量以動能和位能的形式交換儲存，亦傳播不出去。 測量兩相鄰波節間的距離就可測定波長。各種樂器，包括絃樂器、管樂器和打擊樂器，都是由於產生駐波而發聲。為得到最強的駐波， 弦或管內空氣柱的長度L必須等於半波長的整數倍，即，k為整數，λ為波長 。因而弦或管中能存在的駐波波長為，相應的振動頻率為，υ為波速。k＝1時，，稱為基頻，除基頻外，還可存在頻率為kn1的倍頻。 入射波（推進波）與反射波相互干擾而形成的波形不再推進（僅波腹上、下振動，波節不移動）的波浪，稱駐波。駐波多發生在海岸陡壁或直立式水工建築物前面。緊靠陡壁附近的海水面隨時間雖作週期性升降，海水呈往復流動，但並不向前傳播，水面基本上是水平的，這就是由於受岸壁的限制使入射波與反射波相互干擾而形成的。波面隨時間作週期性的升降，每隔半個波長就有一個波面升降幅度為最大的斷面，稱為波腹；當波面升降的幅度為0時的斷面，稱為波節。相鄰兩波節間的水平距離仍為半個波長，因此駐波的波面包含一系列的波腹和波節，腹節相間，波腹處的波面的高低雖有周期性變化，但此斷面的水平位置是固定的，波節的位置也是固定的。這與進行波的波峰、波谷沿水平方向移動的現象正好相反，駐波的形狀不傳播，故名駐波。當波面處於最高和最低位置時，質點的水平速度為零，波面的升降速度也為零；當波面處於水平位置時，流速的絕對值最大，波面的升降也最快，這是駐波運動獨有的特性。
頻率和振幅均相同、振動方向一致、傳播方向相反的兩列波疊加後形成的波。波在介質中傳播時其波形不斷向前推進，故稱行波；上述兩列波疊加後波形並不向前推進，故稱駐波[1]。例如，如圖所示，一弦線的一端與音叉一臂相連，另一端經支點O並跨過滑輪後與一重物相連。 音叉振動後在絃線上產生一自左向右傳 播 的行波，傳到支點 O 後發生反射，絃線中產生一自右向左傳播的反射波，當弦長接近1／2波長的整數倍時。兩列波疊加後弦線上各點的位移為（設音叉振動規律為u＝Acosωt） u（x，t）＝2Asin（x）sin（ ωt ）＝A（x）sin（ωt），絃線上每個固定的點均作簡 諧運動，但不同點的振 幅不同，由x值決定。振幅為零的點稱為波節，振幅最大處稱為波腹。波節兩側的振動相位相反。相鄰兩波節或波腹間的距離都是半個波長。在行波中能量隨波的傳播而不斷向前傳遞，其平均能流密度不為零；但駐波的平均能流密度等於零，能量只能在波節與波腹間來回執行。 由於節點靜止不動，所以波形沒有傳播。能量以動能和位能的形式交換儲存，亦傳播不出去。 測量兩相鄰波節間的距離就可測定波長。各種樂器，包括絃樂器、管樂器和打擊樂器，都是由於產生駐波而發聲。為得到最強的駐波， 弦或管內空氣柱的長度L必須等於半波長的整數倍，即，k為整數，λ為波長 。因而弦或管中能存在的駐波波長為，相應的振動頻率為，υ為波速。k＝1時，，稱為基頻，除基頻外，還可存在頻率為kn1的倍頻。 入射波（推進波）與反射波相互干擾而形成的波形不再推進（僅波腹上、下振動，波節不移動）的波浪，稱駐波。駐波多發生在海岸陡壁或直立式水工建築物前面。緊靠陡壁附近的海水面隨時間雖作週期性升降，海水呈往復流動，但並不向前傳播，水面基本上是水平的，這就是由於受岸壁的限制使入射波與反射波相互干擾而形成的。波面隨時間作週期性的升降，每隔半個波長就有一個波面升降幅度為最大的斷面，稱為波腹；當波面升降的幅度為0時的斷面，稱為波節。相鄰兩波節間的水平距離仍為半個波長，因此駐波的波面包含一系列的波腹和波節，腹節相間，波腹處的波面的高低雖有周期性變化，但此斷面的水平位置是固定的，波節的位置也是固定的。這與進行波的波峰、波谷沿水平方向移動的現象正好相反，駐波的形狀不傳播，故名駐波。當波面處於最高和最低位置時，質點的水平速度為零，波面的升降速度也為零；當波面處於水平位置時，流速的絕對值最大，波面的升降也最快，這是駐波運動獨有的特性。