兩種方法得出的結果應該是一樣的，你如果做出來不一樣那大機率是保形變換方法用錯了(我也犯過同樣的錯誤2333)。

首先考慮映象法，為了使得直角邊界上的流函式 需新增三個映象點：在 關於 實、虛軸的對稱點 處分別新增點渦，其強度與 處相同，方向與其相反；在 新增點渦，強度與方向均與 處相同，由此我們可以寫出復速度勢

考慮 處點渦對自身不起作用，點渦處的復速度勢由其他3個映象點處的點渦造成

好，我們先在這裡暫停，因為求出 後求軌跡方程就不會有什麼問題了。現在我們考慮用保形變換法如何去求 。

易見覆解析函式 可將直角域單值連續地映為上半平面，邊界變為實軸，設 點被映為 平面中的 ，可證明點渦強度不變。為了保證邊界 上的流函式為常數，需在 處放置一個強度相同、方向相反的點渦，從而 平面中的復速度勢為

由此得到 平面中的復速度勢為

考慮 處點渦對自身不起作用，為消除奇性，邊界對點渦的作用勢

注意到這與映象法求出的邊界對點渦的作用勢是一樣的！

接下來求點渦的軌跡方程。設 得

從而 對於定常流動流線與跡線重合，即點渦軌跡為

化成直角座標形式，可得點渦軌跡方程為