電流是螺旋形曲線
做切割磁力線運動的導體上的電子定向運動，先受到一個垂直磁力線方向的吸力使電子移動，然後這些移動的多個電子，被磁力線上的平行部分正電力線將電子向上推到電力線的長度，此時導體上分離的正電原子核，吸住這些含負電的電子到錯過原子核位置，此時這些電子稍微移動，就這這關鍵時刻，後面的電子同樣也是這樣運動過來，就這樣不停的從處在磁力線垂直方向運動的導體上的電子，在導體上產生螺旋軌跡。具體的是 先被組成磁力線上的中間凸起的曲面圓電力線向其圓心吸力，使導體電子順吸力移動到錯過圓心位置，此時此處的平面扇子形向上的平行正電力線的推力，將這些帶負電的電子推送到電力線長度位置，此時的電子相當於形成波峰，就這樣這些電子自然的與帶正電的原子核上下分離，向前微距的電子也隨著與原子核分離，與上面的波峰相接成為整體的波峰，由於導體不停的做切割磁力線運動，就不停的出現電子與原子核分離並且形成完整的波峰，這些波峰不停的向前移動並且兩個波峰交界處自然形成波谷，就這樣後面的波峰形狀多個電子夾著波谷推著前面的波峰形狀的電子向前運動著，當這些波峰的電子夾著波谷離開處在磁力線導體時，就會翻勁，電子自然排列成寬度相等的平面平行螺旋形曲線形狀，在鄰近兩個原子核等距處路過，並且與原子核上的單一包裹平面圓交電力線幾乎平行，導體上排列整齊的電子佇列，就這樣的狀態向前運動形成電流的。對於不同直徑的導體上的電流，它對應的，電子排列寬度不等，直徑大的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列寬些；直徑小的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列窄些，若處在磁力線里加力運動的導體，產生電子排列的平面波，這個運動的波形狀的電子只要出去磁力線範圍，排列的波形電子就擺脫磁力線上力的作用，即排列電子的力就要翻勁順平衡，這樣處在磁力線以外的導體上的電子，自然翻勁成平面平行螺旋形狀佇列，在導體上運動，若在粗導體上接細導體的交介面上必須安裝變壓器，否則粗導體移動出的寬電子行列到細導體橫截面外面去，就會出現細導體原子核上的電遠遠小於此時存留的電子電量，這樣大量的電子電量就會就會變為光子釋放出火，將這個細導燃燒。在導體裡排列的運動電子行列中，若出現了那個電子的無力，導體上的正電原子核就會將它吸到它的包裹電力線區域，使電子吸這個原子核上包裹電力線上的電力，當電子吸足電力時仍然回到軌道上繼續運動，這就是導體上的電流性質。由於導體上形成電流的電子都是半飽和狀態的，只是偶爾出現很少的飽和電子變為光子，在導體運動區域釋放熱量，使導體溫度稍微的升高些，這就是導體的發熱原因。
變壓器
變壓器作用就是把離開磁力線範圍的導體上電子排列的螺旋形曲面寬度，再用磁力線將它變為新的螺旋形曲面寬度。導體上以導體中心線為起點佔去的導體橫截面的尺度的與整個導體橫截面的比例變化，也就是不同直徑的兩個導體，產生的最大電流之間相接成一體的媒介。由於導體在做切割磁力線運動力和它的運動速度，來確定導體上形成的平面波形狀的電子個數，它們關係是運動力越大、運動的速度越快，產生運動的波形狀的電子數越多，波自然大些，這些在磁力線範圍內的電子波全靠組成磁力線核能上的中間平行部分向上的正電力線推導體電子形成波峰，和外套的球交部分夾著的正電力線朝球心吸導體電子，處在磁力線核能的兩個電力線使電子一遍受球心吸力，一遍受向上推力，就形成上為波峰形，下為直線形，相當於半個波，這半個波全是電子排列的平面半波形狀。由於電子受磁力線上的核能力迫使電子排列的半個波形狀並且向前運動，當半波形狀的電子運動到離開磁力線範圍時，排列的平面半波形狀的電子就失去束博力，就會翻勁成一定寬度的螺旋形狀，電子排列的平面半波形狀在翻勁過程中由平面狀變為曲面狀，形成的整體為螺旋形並且以導體的中心線為旋轉軸，這個長螺旋形的電子行列繞導體中心線旋轉著向前運動，電子的行與行相互平行，列與列相互平行，這個電子組成的半波形狀體翻勁後自然成為一定寬度螺旋形狀，這個形狀處在導體裡佔有導體的容量分三種情況，第一種情況從磁力線範圍出來的電子波翻勁後，成為以導體的中心線形成的螺旋形曲面佔有的空間半徑等於導體的半徑即佔滿導體空間，這就是曲面螺旋形的最大寬度，它形成的電流為最大值；第二種情況是從磁力線範圍出來的電子波翻勁後成為以導體的中心線為起點，出現的曲面螺旋形半徑小於導體的半徑。若用同樣的導體在做切割磁力線運動，這樣形成運動電子波的電子個數很少，當運動的電子波離開磁力線範圍時，就要翻勁成寬度窄的螺旋形平行曲面的電子行列，以導體中心為螺旋形中心佔有不足導體的容量向前運動。由於同樣直徑的導體兩種電子數目形成不同寬度的螺旋形曲面，若使這兩個導體相接在一起，就要用一個磁體的磁力隨時掌握導體上的螺旋形曲面電子個數，使它們兩端形成相等電子數的波即寬螺旋形曲面上的電子推成波峰，同時接觸的導體上窄螺旋形曲面電子也自然的向上推成波，這兩個波峰合在一起成為整體新電子波，這個波向前運動，後面的螺旋形曲面電子同樣也形成這樣的波，自然的夾著波谷隨之向前運動，當離開磁力線時翻勁成螺旋形曲面，這個螺旋直徑小於或等於細導體直徑，這些電子排列的新曲面螺旋在導體上運動，這就達到粗導體電流與細導體電流相接的目的。螺旋形電子行列形成的曲面與均勻導體外表曲面幾乎平行。
電流是螺旋形曲線
做切割磁力線運動的導體上的電子定向運動，先受到一個垂直磁力線方向的吸力使電子移動，然後這些移動的多個電子，被磁力線上的平行部分正電力線將電子向上推到電力線的長度，此時導體上分離的正電原子核，吸住這些含負電的電子到錯過原子核位置，此時這些電子稍微移動，就這這關鍵時刻，後面的電子同樣也是這樣運動過來，就這樣不停的從處在磁力線垂直方向運動的導體上的電子，在導體上產生螺旋軌跡。具體的是 先被組成磁力線上的中間凸起的曲面圓電力線向其圓心吸力，使導體電子順吸力移動到錯過圓心位置，此時此處的平面扇子形向上的平行正電力線的推力，將這些帶負電的電子推送到電力線長度位置，此時的電子相當於形成波峰，就這樣這些電子自然的與帶正電的原子核上下分離，向前微距的電子也隨著與原子核分離，與上面的波峰相接成為整體的波峰，由於導體不停的做切割磁力線運動，就不停的出現電子與原子核分離並且形成完整的波峰，這些波峰不停的向前移動並且兩個波峰交界處自然形成波谷，就這樣後面的波峰形狀多個電子夾著波谷推著前面的波峰形狀的電子向前運動著，當這些波峰的電子夾著波谷離開處在磁力線導體時，就會翻勁，電子自然排列成寬度相等的平面平行螺旋形曲線形狀，在鄰近兩個原子核等距處路過，並且與原子核上的單一包裹平面圓交電力線幾乎平行，導體上排列整齊的電子佇列，就這樣的狀態向前運動形成電流的。對於不同直徑的導體上的電流，它對應的，電子排列寬度不等，直徑大的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列寬些；直徑小的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列窄些，若處在磁力線里加力運動的導體，產生電子排列的平面波，這個運動的波形狀的電子只要出去磁力線範圍，排列的波形電子就擺脫磁力線上力的作用，即排列電子的力就要翻勁順平衡，這樣處在磁力線以外的導體上的電子，自然翻勁成平面平行螺旋形狀佇列，在導體上運動，若在粗導體上接細導體的交介面上必須安裝變壓器，否則粗導體移動出的寬電子行列到細導體橫截面外面去，就會出現細導體原子核上的電遠遠小於此時存留的電子電量，這樣大量的電子電量就會就會變為光子釋放出火，將這個細導燃燒。在導體裡排列的運動電子行列中，若出現了那個電子的無力，導體上的正電原子核就會將它吸到它的包裹電力線區域，使電子吸這個原子核上包裹電力線上的電力，當電子吸足電力時仍然回到軌道上繼續運動，這就是導體上的電流性質。由於導體上形成電流的電子都是半飽和狀態的，只是偶爾出現很少的飽和電子變為光子，在導體運動區域釋放熱量，使導體溫度稍微的升高些，這就是導體的發熱原因。
變壓器
變壓器作用就是把離開磁力線範圍的導體上電子排列的螺旋形曲面寬度，再用磁力線將它變為新的螺旋形曲面寬度。導體上以導體中心線為起點佔去的導體橫截面的尺度的與整個導體橫截面的比例變化，也就是不同直徑的兩個導體，產生的最大電流之間相接成一體的媒介。由於導體在做切割磁力線運動力和它的運動速度，來確定導體上形成的平面波形狀的電子個數，它們關係是運動力越大、運動的速度越快，產生運動的波形狀的電子數越多，波自然大些，這些在磁力線範圍內的電子波全靠組成磁力線核能上的中間平行部分向上的正電力線推導體電子形成波峰，和外套的球交部分夾著的正電力線朝球心吸導體電子，處在磁力線核能的兩個電力線使電子一遍受球心吸力，一遍受向上推力，就形成上為波峰形，下為直線形，相當於半個波，這半個波全是電子排列的平面半波形狀。由於電子受磁力線上的核能力迫使電子排列的半個波形狀並且向前運動，當半波形狀的電子運動到離開磁力線範圍時，排列的平面半波形狀的電子就失去束博力，就會翻勁成一定寬度的螺旋形狀，電子排列的平面半波形狀在翻勁過程中由平面狀變為曲面狀，形成的整體為螺旋形並且以導體的中心線為旋轉軸，這個長螺旋形的電子行列繞導體中心線旋轉著向前運動，電子的行與行相互平行，列與列相互平行，這個電子組成的半波形狀體翻勁後自然成為一定寬度螺旋形狀，這個形狀處在導體裡佔有導體的容量分三種情況，第一種情況從磁力線範圍出來的電子波翻勁後，成為以導體的中心線形成的螺旋形曲面佔有的空間半徑等於導體的半徑即佔滿導體空間，這就是曲面螺旋形的最大寬度，它形成的電流為最大值；第二種情況是從磁力線範圍出來的電子波翻勁後成為以導體的中心線為起點，出現的曲面螺旋形半徑小於導體的半徑。若用同樣的導體在做切割磁力線運動，這樣形成運動電子波的電子個數很少，當運動的電子波離開磁力線範圍時，就要翻勁成寬度窄的螺旋形平行曲面的電子行列，以導體中心為螺旋形中心佔有不足導體的容量向前運動。由於同樣直徑的導體兩種電子數目形成不同寬度的螺旋形曲面，若使這兩個導體相接在一起，就要用一個磁體的磁力隨時掌握導體上的螺旋形曲面電子個數，使它們兩端形成相等電子數的波即寬螺旋形曲面上的電子推成波峰，同時接觸的導體上窄螺旋形曲面電子也自然的向上推成波，這兩個波峰合在一起成為整體新電子波，這個波向前運動，後面的螺旋形曲面電子同樣也形成這樣的波，自然的夾著波谷隨之向前運動，當離開磁力線時翻勁成螺旋形曲面，這個螺旋直徑小於或等於細導體直徑，這些電子排列的新曲面螺旋在導體上運動，這就達到粗導體電流與細導體電流相接的目的。螺旋形電子行列形成的曲面與均勻導體外表曲面幾乎平行。