材料放到磁場中，材料本身會被磁化。假設外磁場是H，材料磁化強度是M，我們定義磁化率為χ：

磁化可看做是材料對外加磁場作出的反應。

所有材料都具有抗磁性，對抗磁性來說，χ<0，即材料對外加磁場作出的反應是“逆著來”，如果把抗磁性材料放到強磁場中，我們能觀察到有趣的懸浮現象。

抗磁性可解釋為材料中的電子對外加磁場作出的反應，材料中的電子有束縛電子和自由電子，前者適用於郎之萬抗磁性理論（一種經典框架下的理論），後者適用於朗道抗磁性理論。

一般來說抗磁性是非常弱的。比如說銅（Cu）就是一種抗磁性材料，

由於銅是抗磁材料，磁鐵自然沒法吸引銅，當然我們一般也感覺不到磁鐵對銅的排斥作用，因為χ實在是太小了。

除抗磁性外還有順磁性，對順磁性來說，χ>0，原則上來說順磁性材料放到磁鐵附近是要受到吸引力的，但可惜的是順磁性一般都很弱，χ只有百萬分之一到千分之一，比如鋁（Al）就是一種順磁材料，

這個磁化率太小了，所以磁鐵也吸引不起鋁塊，因為這個吸引力遠遠小於鋁塊本身的重力。

抗磁性，順磁性和反鐵磁性都是所謂的弱磁性，鐵磁性和亞鐵磁性是強磁性，磁鐵能夠吸引起鐵塊，是因為鐵（Fe）是鐵磁材料，鐵的磁化率很大，

物質磁性的起源是原子中電子的軌道磁矩和自旋磁矩，單個原子的總磁矩即便不為0，但由於它們本身是雜亂無章排列的，所以對外不顯示出磁性，而鐵磁和亞鐵磁材料（還有反鐵磁材料，反鐵磁材料原子的磁矩是正反向交替排列的，所以也不對外體現磁性）中存在著相鄰原子上電子間的交換作用，這些交換作用使得相鄰的磁矩平行排列或反平行排列，進而形成磁疇（整個區域內磁矩都是有序排列的）。

這樣的機制對順磁材料來說是沒有的，因為電子在順磁材料內交換積分為0，順磁材料內部是原子磁矩雜亂無章的排列，單個原子的磁矩很小，導致原子磁矩在磁場中的能量太小，很難與熱擾動的能量kT匹敵。因此，順磁材料的磁化率很小。

與之相對，鐵磁材料中存在磁疇，磁疇內原子的磁矩由於交換作用已經是定向排列的了，這樣磁疇順著磁場排列導致的能量降低將明顯大於熱擾動的能量。這是為什麼鐵磁材料具有很大磁化率的原因。