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1 # 手機使用者58903279720
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2 # 遠處之光
在量子力學中,物體的運動狀態在幾何上可以用一個希爾伯特空間中的向量刻畫,在代數上可以用一個時空函式刻畫。這個關於時間和空間的函式就是波函式,記為ψ(r,t),該函式按照薛定諤方程給出的規律演化。當薛定諤方程的哈密頓量中的勢能函式不隨時間變化時,就可以對波函式分離變數,即ψ(r,t)=φ(r)f(t),把波函式寫成空間函式和時間函式的乘積。φ(r)是定態波函式,其滿足定態薛定諤方程式Hφ=Eφ,E就是能量本徵值。而f(t)=exp(-2πiEt/h)相當於位相因子,φ(r)模的平方就是機率密度。
首先要問,為了什麼目的,需要“分離變數”?
說到“變數”,表明問題所提到的“波函式”一定是有“具體表象”的,沒有任何具體表象的波函式,就是一個“狄拉克符號”(“左向量”或“右向量”),其中可以沒有任何“變數”,也就不存在什麼“分離變數”之說。
提到“含有具體變數的波函式”,首先就要說明,是在“什麼表象”下的波函式?例如,是“薛定諤表象”,還是“海森堡表象”,或者是“相互作用表象”?其實,這樣就涉及到了“系統的動力學方程”。以上的“三種表象”,就是與“量子力學方程”有關。具體可以去看教科書。
這裡可以給出一個具體的“分離變數”的例子。對於“氫原子”體系,外層的一個電子處在質子的“靜電場”的束縛態中。採用“球座標”,可以看到,薛定諤方程只“顯含r”(矢徑),就可以採用“分離變數法”來解“氫原子體系”的薛定諤方程。可以先分離出φ,解出波函式中顯含φ的部分(為e指數),得到“磁量子數”。再分離出θ來,得到顯含θ的部分(為勒讓德函式),得到“角量子數”。最後得到了只含有r的微分方程,它的解是所謂的“拉蓋爾函式”,得到了“徑向量子數”,最後可以得到“主量子數”。那些“量子數”如果不取“整數”,相應的微分方程解都是“無窮大”,而取整數,那些“無窮級數”的解,都被“截斷”成為有限的“多項式”了。所以就自然匯出了“量子化條件”。而這個“氫原子體系的解析解”,與實驗結果是符合的。
所以,“分離變數”的目的,其實就是為了“解體系的動力學方程”,這是“理論物理”的基本方法。