音速不是一個固定的值。 在乾燥空氣中，音速的經驗公式是：
音速 u=331.3+(0.606c)m/s (c=攝氏氣溫)
常溫下（15℃），音速為 u=331.3+(0.606x15)= 340.4m/s,這就是為什麼都說音速是 340m/s (1225km/h)的緣故.。潮溼空氣的音速略有增加，但是幅度不到0.5%,大多數場合可以忽略不計。對於華氏氣溫，可以用公式換算： F=9C/5+32(C=攝氏氣溫）。
國際標準大氣ISA規定： 在對流層中（0~11000m),海平面的氣溫為 15℃，氣壓 Pa,空氣密度1.226kg/?,海拔每升高1000m,氣溫下降 6.5℃。
利用上面的公式計算不同海拔的氣溫，再綜合前面的音速經驗公式，就可以推算不同海拔的音速了。
在11000~20000m的高空（屬平流層,氣溫基本沒有變化，所以又叫"同溫層"),溫度下降到零下57℃（15-11x6.5= -56.5℃），這裡的音速是 u= 331.3+[0.606x(-57)]= 296.7m/s (約1068km/h)。 噴氣式飛機都喜歡在 1萬米左右的高空巡航，因為這裡是平流層的底部，可以避開對流層因對流活動而產生的氣流。在11000~20000m的同溫層內，音速的標準值是1062km/h,而且基本穩定。
噴氣式飛機都用馬赫數Ma來表示速度，而不用對地速度。這是因為物體在空氣中飛行時，前端會壓縮空氣形成波動，這個波動是以音速傳播的（因為聲波也是波動的一種）。如果物體的飛行速度超過音速，那麼這些波動無法從前端傳播，而在物體前端堆積，壓力增大，最終形成激波。激波是超音速飛行的主要阻力源。
物體飛行速度一旦超過音速，必然產生激波。激波會極大地增加飛行阻力，影響到整個飛行狀態以及燃料的消耗。在不同的空氣環境中，儘管飛行器的 Ma數相同，但他們的對地速度是不相等的； 不過，他們受到的阻力卻大致相當。所以，飛行器都是用當地的音速，來衡量當前速度的。
聲速的一般公式
一般來說，聲速c 通常與與介質的不可壓縮率與密度有關，利用連續介質力學及經典力學，可匯出下面的公式：
其中B是不可壓縮率，ρ是密度。
因此音速隨著介質的不可壓縮率增加而變快，隨著介質的密度增加而變慢。對於一般的狀態方程，在經典力學適用範圍內，聲速c 可表示成
此處偏微分針對絕熱變化。
對於遠離液態工作點的理想氣體，
式中: K為定壓比熱與定容比熱之比，雙原子氣體（包括空氣）K=1.4,R為氣體常數,空氣為0.287KJ/(Kg·k) T為絕對溫度(K)。
從聲源發出的聲波以一定的速度向周圍傳播，意味著聲波的能量也以一定的速度向周圍傳播。
0~80,000m聲速分佈參考
聲波能夠在所有物質（除了真空以外）中傳播。其傳播速度由傳聲介質的某些物理性質，主要是力學性質所決定。例如，音速與介質的密度和彈性性質有關，因此也隨介質的溫度、壓強等狀態參量而改變。氣體中音速每秒約數百米，隨溫度升高而增大，0℃時空氣中音速為331.4米/秒，15℃時為340米/秒，溫度每升高1℃，音速約增加0．6米/秒。通常，固體介質中音速最大，液體介質中的音速較小，氣體介質中的音速最小。另外，不均勻介質中的音速處處不等。各向異性介質中的音速隨傳播方向而異。
在有些情況下音速還與聲波本身的振幅、頻率、振動方式（縱波聲速、橫波聲速等）有關。如果傳播介質的尺寸不夠大，則其邊界對音速也有影響。因此為了使音速的量值確切地表徵傳聲介質的聲學特徵，不受其幾何形狀的影響，一般須規定傳聲介質的尺寸足夠大（理論上為無限大）情況下的聲波傳播速度。有時為了實用上的方便，也列出某些特殊情況下的音速，如固體細棒中的音速。
如果因為大氣中溫度和風速的分佈不均勻，而使合成聲速隨高度遞減。
音速不是一個固定的值。 在乾燥空氣中，音速的經驗公式是：
音速 u=331.3+(0.606c)m/s (c=攝氏氣溫)
常溫下（15℃），音速為 u=331.3+(0.606x15)= 340.4m/s,這就是為什麼都說音速是 340m/s (1225km/h)的緣故.。潮溼空氣的音速略有增加，但是幅度不到0.5%,大多數場合可以忽略不計。對於華氏氣溫，可以用公式換算： F=9C/5+32(C=攝氏氣溫）。
國際標準大氣ISA規定： 在對流層中（0~11000m),海平面的氣溫為 15℃，氣壓 Pa,空氣密度1.226kg/?,海拔每升高1000m,氣溫下降 6.5℃。
利用上面的公式計算不同海拔的氣溫，再綜合前面的音速經驗公式，就可以推算不同海拔的音速了。
在11000~20000m的高空（屬平流層,氣溫基本沒有變化，所以又叫"同溫層"),溫度下降到零下57℃（15-11x6.5= -56.5℃），這裡的音速是 u= 331.3+[0.606x(-57)]= 296.7m/s (約1068km/h)。 噴氣式飛機都喜歡在 1萬米左右的高空巡航，因為這裡是平流層的底部，可以避開對流層因對流活動而產生的氣流。在11000~20000m的同溫層內，音速的標準值是1062km/h,而且基本穩定。
噴氣式飛機都用馬赫數Ma來表示速度，而不用對地速度。這是因為物體在空氣中飛行時，前端會壓縮空氣形成波動，這個波動是以音速傳播的（因為聲波也是波動的一種）。如果物體的飛行速度超過音速，那麼這些波動無法從前端傳播，而在物體前端堆積，壓力增大，最終形成激波。激波是超音速飛行的主要阻力源。
物體飛行速度一旦超過音速，必然產生激波。激波會極大地增加飛行阻力，影響到整個飛行狀態以及燃料的消耗。在不同的空氣環境中，儘管飛行器的 Ma數相同，但他們的對地速度是不相等的； 不過，他們受到的阻力卻大致相當。所以，飛行器都是用當地的音速，來衡量當前速度的。
聲速的一般公式
一般來說，聲速c 通常與與介質的不可壓縮率與密度有關，利用連續介質力學及經典力學，可匯出下面的公式：
其中B是不可壓縮率，ρ是密度。
因此音速隨著介質的不可壓縮率增加而變快，隨著介質的密度增加而變慢。對於一般的狀態方程，在經典力學適用範圍內，聲速c 可表示成
此處偏微分針對絕熱變化。
對於遠離液態工作點的理想氣體，
式中: K為定壓比熱與定容比熱之比，雙原子氣體（包括空氣）K=1.4,R為氣體常數,空氣為0.287KJ/(Kg·k) T為絕對溫度(K)。
從聲源發出的聲波以一定的速度向周圍傳播，意味著聲波的能量也以一定的速度向周圍傳播。
0~80,000m聲速分佈參考
聲波能夠在所有物質（除了真空以外）中傳播。其傳播速度由傳聲介質的某些物理性質，主要是力學性質所決定。例如，音速與介質的密度和彈性性質有關，因此也隨介質的溫度、壓強等狀態參量而改變。氣體中音速每秒約數百米，隨溫度升高而增大，0℃時空氣中音速為331.4米/秒，15℃時為340米/秒，溫度每升高1℃，音速約增加0．6米/秒。通常，固體介質中音速最大，液體介質中的音速較小，氣體介質中的音速最小。另外，不均勻介質中的音速處處不等。各向異性介質中的音速隨傳播方向而異。
在有些情況下音速還與聲波本身的振幅、頻率、振動方式（縱波聲速、橫波聲速等）有關。如果傳播介質的尺寸不夠大，則其邊界對音速也有影響。因此為了使音速的量值確切地表徵傳聲介質的聲學特徵，不受其幾何形狀的影響，一般須規定傳聲介質的尺寸足夠大（理論上為無限大）情況下的聲波傳播速度。有時為了實用上的方便，也列出某些特殊情況下的音速，如固體細棒中的音速。
如果因為大氣中溫度和風速的分佈不均勻，而使合成聲速隨高度遞減。