求解彈性力學有類方程，共15個方程。3個平衡方程，6個物理方程，6個幾何方程。彈性力學是固體力學的重要分支，它研究彈性物體在外力和其他外界因素作用下產生的變形和內力，又稱彈性理論。它是材料力學、結構力學、塑性力學和某些交叉學科的基礎，廣泛應用於建築、機械、化工、航天等工程領域。彈性體是變形體的一種，它的特徵為：在外力作用下物體變形，當外力不超過某一限度時，除去外力後物體即恢復原狀。絕對彈性體是不存在的。物體在外力除去後的殘餘變形很小時，一般就把它當作彈性體處理。彈性力學所依據的基本規律有三個：變形連續規律、應力-應變關係和運動(或平衡)規律，它們有時被稱為彈性力學三大基本規律。彈性力學中許多定理、公式和結論等，都可以從三大基本規律推匯出來。一、變形連續規律 彈性力學（和剛體的力學理論不同）考慮到物體的變形，但只限於考慮原來連續、變形後仍為連續的物體，在變形過程中，物體不產生新的不連續面。如果物體中本來就有裂紋，則彈性力學只考慮裂紋不擴充套件的情況。若所考慮的物體Q在其一部分邊界B1上和另一物體Q1相連線，而且Q在B1上的位移為已知量，在B1上便有位移邊界條件:二、應力-應變關係 彈性體中一點的應力狀態和應變狀態之間存在著一定的聯絡，這種聯絡與如何達到這種應力狀態和應變狀態的過程無關，即應力和應變之間存在一一對應的關係。若應力和應變呈線性關係，這個關係便叫作廣義胡克定律，各向同性材料的廣義胡克定律有兩種常用的數學形式：式中為應力分量；λ和G為拉梅常數，G又稱剪下模量；E為楊氏模量（或彈性模量）；v為泊松比（見材料的力學效能）。λ、G、E和v四個常數之間存在下列聯絡：三、運動（或平衡）規律 處於運動（或平衡）狀態的物體，其中任一部分都遵守力學中的運動（或平衡）規律，即牛頓運動三定律，反映這個規律的數學方程有兩類：運動（或平衡）微分方程和載荷邊界條件。在笛卡兒座標系中，運動（或平衡）微分方程為：類似地，在方程（6）中略去慣性力，便可得到用位移分量表示的平衡微分方程。如果考慮物體一部分邊界B2是自由的，在它的上面有給定的外載荷，則根據作用力和反作用力大小相等方向相反的原理，在B2上有如下載荷邊界條件：對彈性力學的動力問題，還需說明物體的初始狀態，即:
求解彈性力學有類方程，共15個方程。3個平衡方程，6個物理方程，6個幾何方程。彈性力學是固體力學的重要分支，它研究彈性物體在外力和其他外界因素作用下產生的變形和內力，又稱彈性理論。它是材料力學、結構力學、塑性力學和某些交叉學科的基礎，廣泛應用於建築、機械、化工、航天等工程領域。彈性體是變形體的一種，它的特徵為：在外力作用下物體變形，當外力不超過某一限度時，除去外力後物體即恢復原狀。絕對彈性體是不存在的。物體在外力除去後的殘餘變形很小時，一般就把它當作彈性體處理。彈性力學所依據的基本規律有三個：變形連續規律、應力-應變關係和運動(或平衡)規律，它們有時被稱為彈性力學三大基本規律。彈性力學中許多定理、公式和結論等，都可以從三大基本規律推匯出來。一、變形連續規律 彈性力學（和剛體的力學理論不同）考慮到物體的變形，但只限於考慮原來連續、變形後仍為連續的物體，在變形過程中，物體不產生新的不連續面。如果物體中本來就有裂紋，則彈性力學只考慮裂紋不擴充套件的情況。若所考慮的物體Q在其一部分邊界B1上和另一物體Q1相連線，而且Q在B1上的位移為已知量，在B1上便有位移邊界條件:二、應力-應變關係 彈性體中一點的應力狀態和應變狀態之間存在著一定的聯絡，這種聯絡與如何達到這種應力狀態和應變狀態的過程無關，即應力和應變之間存在一一對應的關係。若應力和應變呈線性關係，這個關係便叫作廣義胡克定律，各向同性材料的廣義胡克定律有兩種常用的數學形式：式中為應力分量；λ和G為拉梅常數，G又稱剪下模量；E為楊氏模量（或彈性模量）；v為泊松比（見材料的力學效能）。λ、G、E和v四個常數之間存在下列聯絡：三、運動（或平衡）規律 處於運動（或平衡）狀態的物體，其中任一部分都遵守力學中的運動（或平衡）規律，即牛頓運動三定律，反映這個規律的數學方程有兩類：運動（或平衡）微分方程和載荷邊界條件。在笛卡兒座標系中，運動（或平衡）微分方程為：類似地，在方程（6）中略去慣性力，便可得到用位移分量表示的平衡微分方程。如果考慮物體一部分邊界B2是自由的，在它的上面有給定的外載荷，則根據作用力和反作用力大小相等方向相反的原理，在B2上有如下載荷邊界條件：對彈性力學的動力問題，還需說明物體的初始狀態，即: