電流是螺旋形曲線
做切割磁力線運動的導體上的電子定向運動，先受到一個垂直磁力線方向的吸力，這個吸力是組成磁力線核能上的圓交部分間夾著正電力線向圓心的吸力，使多個電子克服原子核對它的束博力，進行移動到錯過圓交電力線的圓心，然後又被被組成磁力線核能上的平行部分向上的正電力線推力，將此處電子向上推到電力線本身的長度為止，此時與電子分離開的正電原子核保持在原地不動，並且原子核上還餘留著受原子核吸力未能逃脫的電子存在，和稍微有點不飽和的圓柱平行電力線和它外套的球交電力線舊址包裹在原子核上，當離開磁力線範圍的導體上運動的電子翻勁成螺旋形曲面行列並透過的原子核邊時，原子核核上包裹的舊址電力線取消，它的中心就會發出新的單一的凸邊圓交電力線包裹在原子核上。處在磁力線範圍內，原子核外遠距離掙脫其吸力的電子，受到組成磁力線上的雙體核能向上推力作用，排列成定向移動的平面波峰，成為不停的從處在磁力線垂直方向運動的波峰的電子，排列成平面波形狀並且定向運動著，當離開磁力線範圍時，這個平面電子波就擺脫了磁力線的強制力，就會翻勁並且電子平面波峰翻成定寬度的螺旋形狀。具體的是 先被組成磁力線的雙體核能中間凸起曲面圓交部分，夾著正電的電力線向其圓心吸力，使導體帶負電的電子所受掙脫原子核吸力，並且順吸力移動到錯過其圓心位置，此時此處組成磁力線的雙體核能的中間部分的平面扇子形平行電力線，向上的正電力線推力，將吸到本身處或周圍這些帶負電的電子，推送到其電力線長度位置並且排列成半波峰，在推送電子過程，這個雙扇子形平行電力線先接受到使導體運動的力的單個扇子形電力線向上推送電子並排列成半個波峰，隨後雙體核能的另一單扇子形核能，它同樣的平行部分電力線向上推送自身周圍的電子到其電力線長度排列成半個波，這樣整個雙體核能上的雙扇子形電力線的向上推力完成了整體波。緊接著它後面挨著的組成磁力線核能上的平面扇子形平行電力線，同樣也是按照先接受到外界運動導體的力，使單扇子形平行電力線向上推送電子並且排列波峰形狀，後面跟著另一個單扇子形平行電力線的推力，同樣推送電子排列波峰，並且與前面的電子波峰相接觸組成整體波峰，就這樣導體的電子受磁力線作用排列成一個個波峰，它們兩個波峰之間自然出現凹處，並且波峰與波峰的下方為直線。由於導體做切割磁力線朝某方向運動定距離，穿過導體上的磁力線上的扇子形平行部分電力線，就要在導體上排列定距離的電子波峰，導體受外力運動到此長度預備往回柺時刻，排列成的導體上的電子波峰此時就不再向前排列了，這些排成的電子波長度與導體運動距離等長，就在這此刻電子波順著導體運動的方向運動，這也叫處在磁力線上的導體定向電流出現，這就說第一次使導體沿著直線運動方向就是導體上出現電流的方向，若導體往回柺運動任何距離都對導體裡的定向電流的方向無關係，這就是隻要導體電流定了向，就不能改變電流方向。由於處在磁力線導體，其上面的電子受磁力線強制力在導體上排列成上為波峰下為直線形狀，這些電子波在磁力線範圍向前運動著，這是磁力線產電流的道理。電子波與原子核
在導體上電子形成波峰自然的與帶正電的原子核上下分離，而原子核由於失去部分電子（失去電子多少由導體性質確定），原來的包裹電力線被破壞，此時形成運動的電子波從原子核邊經過，原子核中心重新發出唯一的凸邊圓交電力線並且包裹在原子核上，原子核保持原地不動，只有電子波經過原子核邊運動。
磁力線上橫縱力
在組成磁力線上的雙扇子核能體，它上面的雙薄片圓交電力線對正在運動的導體電子產生吸引，並且將原子核外克服其吸力的電子吸到超出它的圓心處，隨時此處的兩個合體扇子形平行電力線向上是推力，將這些吸來的電子一前一後的跟隨推到其電力線長度，並且電子自然排列成波峰形狀，接著向前微距的鄰近磁力線接到導體運動力的電子，這些電子也隨著克服原子核吸力與原子核分離，組成磁力線上的核能力，使電子排列成與前面的波峰相接的電子波峰，波峰與波峰之間自然出現凹部分，由於導體不停的做切割磁力線運動，就不停的出現電子與原子核分離並且形成連續不斷波，這些波不停的向前移動過去，後邊的還按照前模型形成相同的電子波順著向前運動，外面使導體運動力只產生電子波，不改變電子波的方向，就這樣後面的電子波推著前面的電子波向前運動著，當這些運動的電子波離開處在磁力線上的導體時，就會翻勁，排列的電子波平面自然翻勁成寬度相等的螺旋形曲面形狀，在鄰近兩個原子核等距處路過並且與原子核上的單一包裹平面圓交電力線幾乎平行，整體曲面螺旋與導體外側面幾乎平行，這就是導體電流的特特徵。對於不同直徑的導體上的電流，它對應的電子排列寬度不等，直徑大的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列寬些；直徑小的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列窄些。若處在磁力線里加力運動的導體，產生電子排列的平面波，這個運動的波形狀的電子只要出去磁力線範圍，排列的波形電子就擺脫磁力線上力的作用，即排列電子的力就要翻勁順平衡，這樣處在磁力線以外的導體上的電子，自然翻勁成平面平行螺旋形狀佇列，在導體上運動。
粗細導體相接燃燒原因
在粗導體上接細導體的交介面上必須安裝變壓器，否則粗導體移動出的寬電子行列到細導體橫截面外面去，就會出現細導體帶正電原子核的個數遠遠小於此時存留的帶負電的電子個數電量，這樣多餘電子不能順軌道運動，它的運動力就要存留在電子上，使電子當場變為光子，又因為光子釋放火，所以導體被燃燒。
導體電流與原子核關係
在導體裡排列的運動電子行列中，若出現無力電子，導體上的正電原子核包裹的單個凸邊圓交電力線向圓心的吸力，就會將這個無力的電子吸到它的包裹電力線區域，使這個電子吸這個包裹電力線上的電力，當電子吸足電力時仍然回到軌道上繼續運動，這就是導體上經過原子核邊有規律的排列的電子流與原子核上的單個包裹電力線的關係。
通電導體發熱原因
由於導體上形成電流的電子上的電力線都是半飽和狀態的，這也是導體上的原子核數與經過的瞬間電子數幾乎相等，它們正負電幾乎保持中性狀態，即使偶爾出現很少的飽和電子變為的光子釋放出火也無力點燃導線，它只可以發熱，這是由於火分離出熱與發光球，熱能在導體擴散，而發光球是有時間限制的，若超出一定時間範圍它就自然熄滅，所以多數飛不到導體原子核上的包裹電力線上，所以不能點燃原子核上的包裹電力線，發光球具有點燃任何粒子上的包裹電力線能力，這也是規律，所以通電導體出現大多發熱，有時出現燃燒現象，這就是發光球碰上了原子核上的包裹電力線的點燃了包裹電力線並與近處導體受牽連，這種情況一般很少出現，一般發光球還碰不到電力線時就熄滅，只剩下熱在導體運動區域釋放熱量，使導體溫度稍微的升高些，這就是導體的發熱原因。
不同直徑的導體電流排列
對處在磁力線範圍的不同直徑導體，做切割磁力線運動產生電子波峰，最小的波峰寬度只佔有一根磁力線，再者就是形成稍微大些的電子波峰，波峰寬度佔有三根直五根磁力線，它們做切割磁力線運動的速度越大形成的電子波寬度也越大，這樣必須在很大直徑的導體裡依次產生不同的電子波峰，佔有磁力線根數為奇數遞增的，這就是說根據需要來製造電子在導體的流量。
變壓器
變壓器作用就是把正在導體上運動的大寬度曲面螺旋形電子行列，再到磁力線範圍用合適的力和速度做切割磁力線運動，重新將寬曲面螺旋形電子行列，排列成窄的或者更寬曲面螺旋形電子行列，使這些新排列曲面螺旋形電子行列在它的導體安全經過。螺旋形電子行列以導體中心線為起點佔去的導體橫截面的尺度的與整個導體橫截面的比例到恰當狀態，這個磁體夾在不同直徑的兩個導體中間，它是產生的不同直徑導體大與小電流之間相接成一體的媒介。由於導體在做切割磁力線運動力和它的運動速度，來確定導體上形成的平面波形狀的電子個數，它們關係是運動力越大、運動的速度越快，產生運動的波形狀的電子數越多，波自然大些，這些在磁力線範圍內的電子波全靠組成磁力線核能上的中間平行部分向上的正電力線推導體電子形成波峰，和外套的球交部分夾著的正電力線朝球心吸導體電子，處在磁力線核能的兩個電力線使電子一遍受球心吸力，一遍受向上推力，就形成上為波峰形，下為直線形，相當於半個波，這半個波全是電子排列的平面半波形狀。由於電子受磁力線上的核能力迫使電子排列的半個波形狀並且向前運動，當半波形狀的電子運動到離開磁力線範圍時，排列的平面半波形狀的電子就失去束博力，就會翻勁成一定寬度的螺旋形狀，電子排列的平面半波形狀在翻勁過程中由平面狀變為曲面狀，形成的整體為螺旋形並且以導體的中心線為旋轉軸，這個長螺旋形的電子行列繞導體中心線旋轉著向前運動，電子的行與行相互平行，列與列相互平行，這個電子組成的半波形狀體翻勁後自然成為一定寬度螺旋形狀，這個形狀處在導體裡佔有導體的容量分三種情況，第一種情況從磁力線範圍出來的電子波翻勁後，成為以導體的中心線形成的螺旋形曲面佔有的空間半徑等於導體的半徑即佔滿導體空間，這就是曲面螺旋形的最大寬度，它形成的電流為最大值；第二種情況是從磁力線範圍出來的電子波翻勁後成為以導體的中心線為起點，出現的曲面螺旋形半徑小於導體的半徑。若用同樣的導體在做切割磁力線運動，這樣形成運動電子波的電子個數很少，當運動的電子波離開磁力線範圍時，就要翻勁成寬度窄的螺旋形平行曲面的電子行列，以導體中心為螺旋形中心佔有不足導體的容量向前運動。由於同樣直徑的導體兩種電子數目形成不同寬度的螺旋形曲面，若使這兩個導體相接在一起，就要用一個磁體的磁力隨時掌握導體上的螺旋形曲面電子個數，使它們兩端形成相等電子數的波即寬螺旋形曲面上的電子推成波峰，同時接觸的導體上窄螺旋形曲面電子也自然的向上推成波，這兩個波峰合在一起成為整體新電子波，這個波向前運動，後面的螺旋形曲面電子同樣也形成這樣的波，自然的夾著波谷隨之向前運動，當離開磁力線時翻勁成螺旋形曲面，這個螺旋直徑小於或等於細導體直徑，這些電子排列的新曲面螺旋在導體上運動，這就達到粗導體電流與細導體電流相接的目的。螺旋形電子行列形成的曲面與均勻導體外表曲面幾乎平行。
電流是螺旋形曲線
做切割磁力線運動的導體上的電子定向運動，先受到一個垂直磁力線方向的吸力，這個吸力是組成磁力線核能上的圓交部分間夾著正電力線向圓心的吸力，使多個電子克服原子核對它的束博力，進行移動到錯過圓交電力線的圓心，然後又被被組成磁力線核能上的平行部分向上的正電力線推力，將此處電子向上推到電力線本身的長度為止，此時與電子分離開的正電原子核保持在原地不動，並且原子核上還餘留著受原子核吸力未能逃脫的電子存在，和稍微有點不飽和的圓柱平行電力線和它外套的球交電力線舊址包裹在原子核上，當離開磁力線範圍的導體上運動的電子翻勁成螺旋形曲面行列並透過的原子核邊時，原子核核上包裹的舊址電力線取消，它的中心就會發出新的單一的凸邊圓交電力線包裹在原子核上。處在磁力線範圍內，原子核外遠距離掙脫其吸力的電子，受到組成磁力線上的雙體核能向上推力作用，排列成定向移動的平面波峰，成為不停的從處在磁力線垂直方向運動的波峰的電子，排列成平面波形狀並且定向運動著，當離開磁力線範圍時，這個平面電子波就擺脫了磁力線的強制力，就會翻勁並且電子平面波峰翻成定寬度的螺旋形狀。具體的是 先被組成磁力線的雙體核能中間凸起曲面圓交部分，夾著正電的電力線向其圓心吸力，使導體帶負電的電子所受掙脫原子核吸力，並且順吸力移動到錯過其圓心位置，此時此處組成磁力線的雙體核能的中間部分的平面扇子形平行電力線，向上的正電力線推力，將吸到本身處或周圍這些帶負電的電子，推送到其電力線長度位置並且排列成半波峰，在推送電子過程，這個雙扇子形平行電力線先接受到使導體運動的力的單個扇子形電力線向上推送電子並排列成半個波峰，隨後雙體核能的另一單扇子形核能，它同樣的平行部分電力線向上推送自身周圍的電子到其電力線長度排列成半個波，這樣整個雙體核能上的雙扇子形電力線的向上推力完成了整體波。緊接著它後面挨著的組成磁力線核能上的平面扇子形平行電力線，同樣也是按照先接受到外界運動導體的力，使單扇子形平行電力線向上推送電子並且排列波峰形狀，後面跟著另一個單扇子形平行電力線的推力，同樣推送電子排列波峰，並且與前面的電子波峰相接觸組成整體波峰，就這樣導體的電子受磁力線作用排列成一個個波峰，它們兩個波峰之間自然出現凹處，並且波峰與波峰的下方為直線。由於導體做切割磁力線朝某方向運動定距離，穿過導體上的磁力線上的扇子形平行部分電力線，就要在導體上排列定距離的電子波峰，導體受外力運動到此長度預備往回柺時刻，排列成的導體上的電子波峰此時就不再向前排列了，這些排成的電子波長度與導體運動距離等長，就在這此刻電子波順著導體運動的方向運動，這也叫處在磁力線上的導體定向電流出現，這就說第一次使導體沿著直線運動方向就是導體上出現電流的方向，若導體往回柺運動任何距離都對導體裡的定向電流的方向無關係，這就是隻要導體電流定了向，就不能改變電流方向。由於處在磁力線導體，其上面的電子受磁力線強制力在導體上排列成上為波峰下為直線形狀，這些電子波在磁力線範圍向前運動著，這是磁力線產電流的道理。電子波與原子核
在導體上電子形成波峰自然的與帶正電的原子核上下分離，而原子核由於失去部分電子（失去電子多少由導體性質確定），原來的包裹電力線被破壞，此時形成運動的電子波從原子核邊經過，原子核中心重新發出唯一的凸邊圓交電力線並且包裹在原子核上，原子核保持原地不動，只有電子波經過原子核邊運動。
磁力線上橫縱力
在組成磁力線上的雙扇子核能體，它上面的雙薄片圓交電力線對正在運動的導體電子產生吸引，並且將原子核外克服其吸力的電子吸到超出它的圓心處，隨時此處的兩個合體扇子形平行電力線向上是推力，將這些吸來的電子一前一後的跟隨推到其電力線長度，並且電子自然排列成波峰形狀，接著向前微距的鄰近磁力線接到導體運動力的電子，這些電子也隨著克服原子核吸力與原子核分離，組成磁力線上的核能力，使電子排列成與前面的波峰相接的電子波峰，波峰與波峰之間自然出現凹部分，由於導體不停的做切割磁力線運動，就不停的出現電子與原子核分離並且形成連續不斷波，這些波不停的向前移動過去，後邊的還按照前模型形成相同的電子波順著向前運動，外面使導體運動力只產生電子波，不改變電子波的方向，就這樣後面的電子波推著前面的電子波向前運動著，當這些運動的電子波離開處在磁力線上的導體時，就會翻勁，排列的電子波平面自然翻勁成寬度相等的螺旋形曲面形狀，在鄰近兩個原子核等距處路過並且與原子核上的單一包裹平面圓交電力線幾乎平行，整體曲面螺旋與導體外側面幾乎平行，這就是導體電流的特特徵。對於不同直徑的導體上的電流，它對應的電子排列寬度不等，直徑大的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列寬些；直徑小的導體運動電子排列的螺旋形平面平行電子佇列窄些。若處在磁力線里加力運動的導體，產生電子排列的平面波，這個運動的波形狀的電子只要出去磁力線範圍，排列的波形電子就擺脫磁力線上力的作用，即排列電子的力就要翻勁順平衡，這樣處在磁力線以外的導體上的電子，自然翻勁成平面平行螺旋形狀佇列，在導體上運動。
粗細導體相接燃燒原因
在粗導體上接細導體的交介面上必須安裝變壓器，否則粗導體移動出的寬電子行列到細導體橫截面外面去，就會出現細導體帶正電原子核的個數遠遠小於此時存留的帶負電的電子個數電量，這樣多餘電子不能順軌道運動，它的運動力就要存留在電子上，使電子當場變為光子，又因為光子釋放火，所以導體被燃燒。
導體電流與原子核關係
在導體裡排列的運動電子行列中，若出現無力電子，導體上的正電原子核包裹的單個凸邊圓交電力線向圓心的吸力，就會將這個無力的電子吸到它的包裹電力線區域，使這個電子吸這個包裹電力線上的電力，當電子吸足電力時仍然回到軌道上繼續運動，這就是導體上經過原子核邊有規律的排列的電子流與原子核上的單個包裹電力線的關係。
通電導體發熱原因
由於導體上形成電流的電子上的電力線都是半飽和狀態的，這也是導體上的原子核數與經過的瞬間電子數幾乎相等，它們正負電幾乎保持中性狀態，即使偶爾出現很少的飽和電子變為的光子釋放出火也無力點燃導線，它只可以發熱，這是由於火分離出熱與發光球，熱能在導體擴散，而發光球是有時間限制的，若超出一定時間範圍它就自然熄滅，所以多數飛不到導體原子核上的包裹電力線上，所以不能點燃原子核上的包裹電力線，發光球具有點燃任何粒子上的包裹電力線能力，這也是規律，所以通電導體出現大多發熱，有時出現燃燒現象，這就是發光球碰上了原子核上的包裹電力線的點燃了包裹電力線並與近處導體受牽連，這種情況一般很少出現，一般發光球還碰不到電力線時就熄滅，只剩下熱在導體運動區域釋放熱量，使導體溫度稍微的升高些，這就是導體的發熱原因。
不同直徑的導體電流排列
對處在磁力線範圍的不同直徑導體，做切割磁力線運動產生電子波峰，最小的波峰寬度只佔有一根磁力線，再者就是形成稍微大些的電子波峰，波峰寬度佔有三根直五根磁力線，它們做切割磁力線運動的速度越大形成的電子波寬度也越大，這樣必須在很大直徑的導體裡依次產生不同的電子波峰，佔有磁力線根數為奇數遞增的，這就是說根據需要來製造電子在導體的流量。
變壓器
變壓器作用就是把正在導體上運動的大寬度曲面螺旋形電子行列，再到磁力線範圍用合適的力和速度做切割磁力線運動，重新將寬曲面螺旋形電子行列，排列成窄的或者更寬曲面螺旋形電子行列，使這些新排列曲面螺旋形電子行列在它的導體安全經過。螺旋形電子行列以導體中心線為起點佔去的導體橫截面的尺度的與整個導體橫截面的比例到恰當狀態，這個磁體夾在不同直徑的兩個導體中間，它是產生的不同直徑導體大與小電流之間相接成一體的媒介。由於導體在做切割磁力線運動力和它的運動速度，來確定導體上形成的平面波形狀的電子個數，它們關係是運動力越大、運動的速度越快，產生運動的波形狀的電子數越多，波自然大些，這些在磁力線範圍內的電子波全靠組成磁力線核能上的中間平行部分向上的正電力線推導體電子形成波峰，和外套的球交部分夾著的正電力線朝球心吸導體電子，處在磁力線核能的兩個電力線使電子一遍受球心吸力，一遍受向上推力，就形成上為波峰形，下為直線形，相當於半個波，這半個波全是電子排列的平面半波形狀。由於電子受磁力線上的核能力迫使電子排列的半個波形狀並且向前運動，當半波形狀的電子運動到離開磁力線範圍時，排列的平面半波形狀的電子就失去束博力，就會翻勁成一定寬度的螺旋形狀，電子排列的平面半波形狀在翻勁過程中由平面狀變為曲面狀，形成的整體為螺旋形並且以導體的中心線為旋轉軸，這個長螺旋形的電子行列繞導體中心線旋轉著向前運動，電子的行與行相互平行，列與列相互平行，這個電子組成的半波形狀體翻勁後自然成為一定寬度螺旋形狀，這個形狀處在導體裡佔有導體的容量分三種情況，第一種情況從磁力線範圍出來的電子波翻勁後，成為以導體的中心線形成的螺旋形曲面佔有的空間半徑等於導體的半徑即佔滿導體空間，這就是曲面螺旋形的最大寬度，它形成的電流為最大值；第二種情況是從磁力線範圍出來的電子波翻勁後成為以導體的中心線為起點，出現的曲面螺旋形半徑小於導體的半徑。若用同樣的導體在做切割磁力線運動，這樣形成運動電子波的電子個數很少，當運動的電子波離開磁力線範圍時，就要翻勁成寬度窄的螺旋形平行曲面的電子行列，以導體中心為螺旋形中心佔有不足導體的容量向前運動。由於同樣直徑的導體兩種電子數目形成不同寬度的螺旋形曲面，若使這兩個導體相接在一起，就要用一個磁體的磁力隨時掌握導體上的螺旋形曲面電子個數，使它們兩端形成相等電子數的波即寬螺旋形曲面上的電子推成波峰，同時接觸的導體上窄螺旋形曲面電子也自然的向上推成波，這兩個波峰合在一起成為整體新電子波，這個波向前運動，後面的螺旋形曲面電子同樣也形成這樣的波，自然的夾著波谷隨之向前運動，當離開磁力線時翻勁成螺旋形曲面，這個螺旋直徑小於或等於細導體直徑，這些電子排列的新曲面螺旋在導體上運動，這就達到粗導體電流與細導體電流相接的目的。螺旋形電子行列形成的曲面與均勻導體外表曲面幾乎平行。