我們知道，線圈構造成的互感電路在理想情況下有這麼幾個性質：

不漏磁

電磁感應定律嚴格成立（如果存在磁荷，這條定律需要修正）

電磁場的變換比較緩慢，電路是似穩的

主線圈輸入電流是交變電流，那麼該線圈就會產生交變的磁場，在不漏磁的假定下，次級線圈裡的磁通量就等於主線圈發出的磁通量。由於電磁場變化很慢，我們可以忽略電磁輻射帶走那部分能量，那麼這樣我們可以用穩恆電路的磁感應強度-電流強度關係式近似表示這裡的磁感應強度和電流強度的關係。簡單寫為

B=4πNI/L（高斯單位制）

磁通量φ=BA=4πNIA/L，A是線圈的截面積。由於主線圈的電流是驅動電流，次級線圈的電流是感應電流，所以我們定義主線圈裡的電流與主線圈的匝數乘積為磁動勢F，將磁動勢與磁通量的 比值定義為磁阻。明顯磁阻Rm在數值上等於L/(4πA)，如果考慮鐵芯等磁導率不等於真空磁導率的情況時，磁阻改寫為L/(4πμA)。對比電阻表示式，可以發現磁阻和電阻有很多相似的地方，比如都是正比於長度反比於截面積，比例係數是與材料性質有關。

下面我們來討論磁路基本定律。如果把φ=BA=4πNIA/L寫成φ=F/Rm，那麼這個公式就叫磁路的歐姆定律。由於磁通量的性質，我們可以類比於電路的電流，所以對於串聯的線圈之間的磁通量滿足φ1=…=φn；對於並聯情形有φ0=φ1+…+φn。由此可以推匯出磁阻滿足類似於電阻的性質，串聯線圈的總磁阻等於各線圈磁阻之和，並聯的情況就是總磁阻的倒數等於各個線圈磁阻的倒數之和。每個次級線圈仍然滿足磁路歐姆定律，所以每個次級線圈可以定義"磁壓"，由此可知，我們能匯出磁路的基爾霍夫定律。這裡就不去細說了。結果可以照搬電路的結果。

最後強調一下，磁路僅僅是在形式上和電路類似，但是本質完全不同。首先，磁化問題。電路沒有電動勢就沒有電流；磁路沒有磁動勢卻可以有剩磁，因此就存在磁通量。其次是電路存在短路、開路的情況，磁路不存在。這是因為電流是電荷定向移動而形成的；但是磁通量不是什麼粒子移動形成的。接著就是，電流流過電阻就會產生能量損耗；但是磁通量不需要消耗能量就能透過磁阻。磁路存在磁化問題。鐵磁材料磁化會飽和，這就導致磁阻裡的磁導率並不是定值，下面是磁化曲線。磁感應強度比上磁場強度就是磁導率

換言之，磁阻隨外磁場變化而做非線性變化，這是電阻不具有的性質。這就導致磁路的歐姆定律僅僅是定性規律。此外，鐵磁材料的磁導率與真空磁導率比起來只高出2—3個數量級，而導體材料的電導率則比絕緣體的電導率高出7—8個數量級，所以電路的漏電很弱，但磁路會很大。故磁路的計算和實驗會有較大出入。

磁路有3個基本定律，分別是磁路歐姆定律、磁路基爾霍夫第一定律、磁路基爾霍夫第二定律。

下式就是磁路的歐姆定律，

磁路的磁動勢等於勵磁線圈的匝數（N）與電流（i）的乘積，即磁路的歐姆定律與電路的歐姆定律很類似

磁路基爾霍夫第一定律表述為：穿入任一封閉曲面的磁通等於穿出該閉曲面的磁通，即對於下圖所示的磁通，有

在磁路中沿任何閉合磁路徑上，磁動勢的代數和等於磁壓降的代數和，即對於下圖所示的磁通，有