State ket是態向量的意思。
在量子力學中，一個物理系統所處的狀態用一個希爾伯特空間中的矢量表示，換句話說態向量是用來表示量子態的。這在字面意思上可以和經典力學類比，在經典力學中，假如我們考慮一個粒子的運動，我們可以用粒子的位置和粒子的動量來表示這個粒子的運動狀態。位置和速度是三維向量空間中的一個向量。
在量子力學中態向量本身並不對應任何物理量，但在經典物理學中，位置向量本身，動量向量本身對應的就是物理量（位置和動量）。
向量是可以分解的，以位置向量為例，它可以分解為x方向上的分量，y方向上的分量和z方向上的分量。這樣做的好處是x方向上的分量不包含任何y方向和z方向上的成分。從分類的角度這是最理想的分類——既不重複，也不遺漏。量子態也可以分解，態向量分解的因子可以是複數，這一點和經典的向量不同，經典的向量，比如位置向量它分解的因子是實數。
我們可以發明一種記號來描述對向量|V》的分解：
這個記號就是所謂狄拉克記號。這個記號在量子力學中特別有用。假設我們考慮任意量子態|ψ》，它表示系統所處的物理狀態，我們應如何對|ψ》進行描述呢？對傳統的向量，我們是找到一個直角座標系，然後按x，y，z方向分別做投影，得到一個“既不重複，也不遺漏”的對向量|V》的分類。
現在我們需要找到一個正交、歸一、完備的基矢{|n》}，然後讓|ψ》分別對|n》做投影，這也可以看做是一個“既不重複，也不遺漏”的對態矢|ψ》的分類。
根據量子力學的統計解釋，態向量|ψ》處在|n》“方向”上的機率是：
這麼說當然是有點抽象的，我們可以設想基矢|n》恰好有良好的性質，比如正好對應能量En，這意味著有如下本徵值問題：
我們可以透過求Pn知道在給定量子態時候，物理系統的平均能量是多少：
在以上運算中，我們會看到如下記號：
這其實就是個“括號”，英文的括號是：bracket。
中間是字母“c”，我們可以把它看作是括號括起來的內容——H，“c”的左邊是“bra”，對應《ψ|，我們管它叫左矢，而“c”的右邊是“ket”，對應|ψ》，我們管它叫右矢。
進一步閱讀，請參考J. J. Sakurai，《現代量子力學》
State ket是態向量的意思。
在量子力學中，一個物理系統所處的狀態用一個希爾伯特空間中的矢量表示，換句話說態向量是用來表示量子態的。這在字面意思上可以和經典力學類比，在經典力學中，假如我們考慮一個粒子的運動，我們可以用粒子的位置和粒子的動量來表示這個粒子的運動狀態。位置和速度是三維向量空間中的一個向量。
在量子力學中態向量本身並不對應任何物理量，但在經典物理學中，位置向量本身，動量向量本身對應的就是物理量（位置和動量）。
向量是可以分解的，以位置向量為例，它可以分解為x方向上的分量，y方向上的分量和z方向上的分量。這樣做的好處是x方向上的分量不包含任何y方向和z方向上的成分。從分類的角度這是最理想的分類——既不重複，也不遺漏。量子態也可以分解，態向量分解的因子可以是複數，這一點和經典的向量不同，經典的向量，比如位置向量它分解的因子是實數。
我們可以發明一種記號來描述對向量|V》的分解：
這個記號就是所謂狄拉克記號。這個記號在量子力學中特別有用。假設我們考慮任意量子態|ψ》，它表示系統所處的物理狀態，我們應如何對|ψ》進行描述呢？對傳統的向量，我們是找到一個直角座標系，然後按x，y，z方向分別做投影，得到一個“既不重複，也不遺漏”的對向量|V》的分類。
現在我們需要找到一個正交、歸一、完備的基矢{|n》}，然後讓|ψ》分別對|n》做投影，這也可以看做是一個“既不重複，也不遺漏”的對態矢|ψ》的分類。
根據量子力學的統計解釋，態向量|ψ》處在|n》“方向”上的機率是：
這麼說當然是有點抽象的，我們可以設想基矢|n》恰好有良好的性質，比如正好對應能量En，這意味著有如下本徵值問題：
我們可以透過求Pn知道在給定量子態時候，物理系統的平均能量是多少：
在以上運算中，我們會看到如下記號：
這其實就是個“括號”，英文的括號是：bracket。
中間是字母“c”，我們可以把它看作是括號括起來的內容——H，“c”的左邊是“bra”，對應《ψ|，我們管它叫左矢，而“c”的右邊是“ket”，對應|ψ》，我們管它叫右矢。
進一步閱讀，請參考J. J. Sakurai，《現代量子力學》