題主你好。量子化不是一種定義，而是一種操作方法。目前量子化的方法公認的有兩種：正則量子化和路徑積分量子化。這兩種量子化的手段，都離不開普朗克常數或者約化普朗克常數。對於物理來說，約化普朗克常數更常見。
我們知道，經典力學其實可以用哈密頓正則方程描述，而該方程裡面一定要遇到Poison括號。對於量子力學，我們可以沿著這條路往下走，將Poison括號變成量子Poison括號就能獲得相應的量子理論。但要注意的是，經典力學需要計算座標和動量的Poison括號，但是對於一些物理理論來說，座標和動量並不是我們一般意義上的座標和動量，而是廣義座標和廣義座標的共軛動量！什麼是廣義座標呢？對於牛頓力學，位移是廣義座標；而到了電磁理論，電場強度和磁感應強度是廣義座標。因此，我們只要能計算出牛頓力學的質點位移和位移的共軛動量之間的Poison括號，然後將結果換成量子Poison括號，就自動得到了量子力學；對於電磁場，基本上可以做這樣的事情，但是要注意電磁場的拉格朗日函式存在奇異性，所以需要做一些調整，才能用正則量子化獲得量子電磁理論。正則量子化在奇異拉格朗日函式上其實有很多的障礙需要克服，為了獲得更加簡便的方法進行場的量子化，費恩曼提出了一種新方法——路徑積分量子化！
下面介紹路徑積分量子化的基本思想。它的基本思想是從波粒二象性出發，藉助德布羅意波的波函式來實現量子化的。我們知道量子力學是用波函式來描述物理狀態的，物理狀態的變化表現為波函式的變化。描述波函式變化的函式叫機率轉移振幅函式，具體計算方法這裡不做細節性介紹——其計算方法我們叫做路徑積分。路徑積分之於正則量子化，可以和拉格朗日力學之於哈密頓力學相類比！
無論是正則量子化還是路徑積分量子化，都無法避免約化普朗克常數，原因在於普朗克常數是反映量子特性的常數，它標誌了不確定性原理的引入，也標誌著量子漲落的引入。量子Poison括號是不確定性原理的反映，而路徑積分則是量子漲落的反映。
題主你好。量子化不是一種定義，而是一種操作方法。目前量子化的方法公認的有兩種：正則量子化和路徑積分量子化。這兩種量子化的手段，都離不開普朗克常數或者約化普朗克常數。對於物理來說，約化普朗克常數更常見。
我們知道，經典力學其實可以用哈密頓正則方程描述，而該方程裡面一定要遇到Poison括號。對於量子力學，我們可以沿著這條路往下走，將Poison括號變成量子Poison括號就能獲得相應的量子理論。但要注意的是，經典力學需要計算座標和動量的Poison括號，但是對於一些物理理論來說，座標和動量並不是我們一般意義上的座標和動量，而是廣義座標和廣義座標的共軛動量！什麼是廣義座標呢？對於牛頓力學，位移是廣義座標；而到了電磁理論，電場強度和磁感應強度是廣義座標。因此，我們只要能計算出牛頓力學的質點位移和位移的共軛動量之間的Poison括號，然後將結果換成量子Poison括號，就自動得到了量子力學；對於電磁場，基本上可以做這樣的事情，但是要注意電磁場的拉格朗日函式存在奇異性，所以需要做一些調整，才能用正則量子化獲得量子電磁理論。正則量子化在奇異拉格朗日函式上其實有很多的障礙需要克服，為了獲得更加簡便的方法進行場的量子化，費恩曼提出了一種新方法——路徑積分量子化！
下面介紹路徑積分量子化的基本思想。它的基本思想是從波粒二象性出發，藉助德布羅意波的波函式來實現量子化的。我們知道量子力學是用波函式來描述物理狀態的，物理狀態的變化表現為波函式的變化。描述波函式變化的函式叫機率轉移振幅函式，具體計算方法這裡不做細節性介紹——其計算方法我們叫做路徑積分。路徑積分之於正則量子化，可以和拉格朗日力學之於哈密頓力學相類比！
無論是正則量子化還是路徑積分量子化，都無法避免約化普朗克常數，原因在於普朗克常數是反映量子特性的常數，它標誌了不確定性原理的引入，也標誌著量子漲落的引入。量子Poison括號是不確定性原理的反映，而路徑積分則是量子漲落的反映。