首先 流量=流速×管道內徑×管道內徑×π÷4; 所以流量和流速基本上知道一個就能算出另一個參數.但如果已知管道直徑D，管道內壓力P，能算出流量嗎?答案是: 還不能求管道中流體的流速和流量。你設想管道末端有一閥門，當關閉時,管內有壓力P，可管內流量為零。所以:管內流量不是由管內壓力決定，而是由管內沿途壓力下降坡度決定的。所以一定要說明管道的長度和管道兩端的壓力差是多少才能求管道的流速和流量。如果從定性分析角度看，管道中壓力與流量的關系是正比例關系，即壓力越大，流量也越大。流量等於流速乘於斷面。對管道的任何一斷面，壓力只來自一端，也就是說壓力的方向是單向的，在壓力方向出口處被封閉時（閥門關閉），管內流體處於禁止狀態。一但出口打開，其流速起決於管道中壓力。要定量分析，可以通過水力模型實驗，安裝壓力計、流量計或測量流過容量。對於有壓管流，也可以通過計算得到, 計算步驟如下：

1、計算管道的比阻S，如果是舊鑄鐵管或舊鋼管，可用舍維列夫公式計算管道比阻s=0.001736/d^5.3 或用s=10.3n2/d^5.33計算，或查有關表格；

2、確定管道兩端的作用水頭差H=P/(ρg)，如果有水平落差h(指管道起端比末端高出h)，則H=P/(ρg)+h式中：H:以m為單位； P:為管道兩端的壓強差(不是某一斷面的壓強），P以Pa為單位；

3、計算流量Q：Q = (H/sL)^(1/2)4、流速V=4Q/(3.1416 * d^2)式中： Q —— 流量，以m^3/s為單位； H —— 管道起端與末端的水頭差，以m為單位； L —— 管道起端至末端的長度，以 m為單位。

流速不止和壓力有關，還和管路結構有關，比如管路的長度，轉角數量，管路直徑，管路內壁粗糙度等等。壓力決定了可以將流體送多高。流速越快，壓強越小。即流速越快，單位面積所受壓力越小，成正比例關系。

流速大壓強小，管道的水力計算包括長管水力計算和短管水力計算。區別是後者在計算時忽略了局部水頭損失，只考慮沿程水頭損失。

物理學上的壓力，是指發生在兩個物體的接觸表面的作用力，或者是氣體對於固體和液體表面的垂直作用力，或者是液體對於固體表面的垂直作用力。習慣上，在力學和多數工程學科中，“壓力”一詞與物理學中的壓強同義。

流速是指液體單位時間內的位移。質點流速是描述液體質點在某瞬時的運動方向和運動快慢的矢量。其方向與質點軌跡的切線方向一致。

流速是流體的流動速度。當流速很小時，流體分層流動，互不混合，稱為層流，或稱為片流；逐漸增加流速，流體的流線開始出現波浪狀的擺動，擺動的頻率及振幅隨流速的增加而增加，此種流況稱為過渡流；當流速增加到很大時，流線不再清楚可辨，流場中有許多小漩渦，稱為湍流，又稱為亂流、擾流或紊流。

這種變化可以用雷諾數來量化。雷諾數較小時，黏滯力對流場的影響大於慣性力，流場中流速的擾動會因黏滯力而衰減，流體流動穩定，為層流；反之，若雷諾數較大時，慣性力對流場的影響大於黏滯力，流體流動較不穩定，流速的微小變化容易發展、增強，形成紊亂、不規則的湍流流場。

“邊界層表面效應”：流體速度加快時。物體與流體接觸的界面上的壓力會減小，反之壓力會增加。為紀念這位科學家的貢獻，這一發現被稱為“伯努利效應”。伯努利效應適用於包括氣體在內的一切流體，是流體作穩定流動時的基本現象之一，反映出流體的壓強與流速的關系。

流體的流速越大，壓強越小；流體的流速越小，壓強越大。這一效應是伯努利發明的，因此被稱為“伯努利效應”。伯努利效應適用於包括氣體在內的一切流體，是流體作穩定流動時的基本現象之一，反映出流體的壓強與流速的關系。

流體

液體和氣體除了有一定的質量外，還能夠流動。它們統稱為流體。

流體壓強與流速的關系

氣體和液體流速大的位置壓強小;流速小的位置壓強大。輪船的行駛不能靠得太近就是這個原因。

在流動的流體中，流速大的地方壓強小，流速小的地方壓強大。

如果流體處於靜止狀態，或雖處於運動狀態但流體是理想的，則6個剪應力分量都等於零，即只有σx、σy、σz不等於零。σx、σy、σz都是以受力面的外法線為其正向，而壓力的正方向恰好與之相反，可以證明：σx=σy=σz=－p，即靜止流體或理想流體的壓力等於任一方向正應力的負值。

流速是流體的流動速度，水力學中常著眼於空間點來描述液體運動。通過某一空間點處的液體質點的速度即點流速u，一般為空間點位置r及時間t的矢量函數，即u=u(r,t)。紊流中,點流速隨時間作不規則的變化，一般取某一段時間內的平均值即時均流速。

當流速很小時，流體分層流動，互不混合，稱為層流。逐漸增加流速，流體的流線開始出現波浪狀的擺動，擺動的頻率及振幅隨流速的增加而增加，此種流況稱為過渡流。當流速增加到很大時，流線不再清楚可辨，流場中有許多小漩渦，稱為湍流，又稱為亂流、擾流或紊流。



擴展資料：

流速的科學理論分析：

流速即氣體或液體流質點在單位時間內所通過的距離，渠道和河道裡的水流各點的流速不相同。靠近河(渠)底、河邊處的流速較小，河中心近水麵處的流速最大。為了計算簡便，通常用橫斷面平均流速來表示該斷面水流的速度。

斷面平均流速的大小等於通過該斷面的流量Q除以斷面面積A,即v=Q/A,方向垂直於過水斷面。還可用斷面流速分佈圖來表示過水斷面上流速分布不均勻的情況。以管流為例,壁面上流速為零,由壁面到管軸,流速逐漸增大。

質點流速即描述液體質點在某瞬時的運動方向和運動快慢的矢量，其方向與質點軌跡的切線方向一致。各空間點流速的集合構成流速場，流線是流速場的幾何表示。流速場是同一瞬間不同流體質點所組成的曲線，線上所有質點的流速矢量都和該曲線相切。

Q=πR^2√(2P/ρ) 

式中，Q為流量，R為管半徑，P的壓力，ρ為液體密度。

流量=流速×（管道內徑×管道內徑×π÷4）； 

壓力對於液體來說，對流速、管徑、流量沒有關系，

因為液體認為是不可壓縮性的；但對氣體來說，影響較大，可用氣態方程式去換算P×V=RT

壓力與管徑對管道的壁厚有要求，由簡化強度公式：壁厚=P×管道直徑÷(2σ)可知道