（論文太長，我們逐章釋出，今天釋出第一篇 第一章）
第一篇
經典洛侖茲變換公式是值得商榷的
－－－－空間反演的兩類對稱性
愛因斯坦狹義相對論錯誤的致命根源，是經典洛侖茲變換錯誤。
映象對稱分兩類，洛侖茲變換有兩種形式，這兩組變換公式是相互共軛的。一組適用於相離運動，一組適用於相向運動。
對於物理規律，共軛洛侖茲變換都是普適的。而對於物理現象卻能給出符合經驗和理性的解釋。
本論文集第一篇包含十篇相互聯絡的論文。證明了經典洛侖茲變換公式是錯誤的，否定了愛因斯坦的相對論；推匯出共軛洛侖茲變換新公式，建立了全新的相對論。其中：
第一章、是以假說的形式，提出共軛洛侖茲變換。
第二章、否定了舊相對論。
第三章、第四章為推導共軛洛侖茲變換作準備。
第五章、是用初等數學方法推導共軛洛侖茲變換新公式。
第六章、第七章、第八章、是強化"共軛"概念。
第九章和第十章、是在共軛洛侖茲變換基礎上的建立新相對論。
第一章 共 軛 洛 侖 茲 變 換
內容提要
愛因斯坦狹義相對論錯誤的致命原因是經典洛侖茲變換錯誤。洛侖茲變換有相互共軛的兩種形式，一種形式適用於相離運動；另一種形式適用於相向運動。透過把兩種形式的洛侖茲變換代入有關公式直接驗證，直觀地給出愛因斯坦狹義相對論是錯誤的。
關鍵詞
洛侖茲變換 相互共軛 相對論 動力學
狹義相對論是建立在洛侖茲變換基礎上的。如果洛侖茲變換不唯一（不是通常意義的多種形式，而是本質不同的兩組公式），狹義相對論就值得推敲了，我們馬上可以寫出洛侖茲變換相互共軛的兩種形式，經典公式為
這是根據相離運動推匯出來的。
對於相向運動，洛侖茲變換應為下述形式
上述兩個洛侖茲變換公式，對於狹義相對論要說明的一切規律都是等效的。
但是，對於現象，卻會導致不同的結論。例如，相離而去的鐘走得慢
愛因斯坦動鍾變慢（t′＜t）的結論就是從這裡得出的。［１］
然而，相向而來的鐘走得快
顯然有 t′＞t。動鍾究竟是變慢還是變快？同理，動杆究竟是收縮還是膨脹？這是一個矛盾。僅僅根據洛侖茲變換的不唯一性，我們就能斷定愛因斯坦的狹義相對論是錯誤的。
事實上，洛侖茲變換也不是上述形式。而是
適用於相離運動的洛侖茲變換
適用於相向運動的洛侖茲變換
對於規律，公式（３）﹑（４）同樣正確；對於現象卻能導致完美自洽的結論。它們與古今中外，千百年來人們的經驗常識相符。
1.1 我們先考察下運動學問題
（一）、運動物體的形狀在動、靜系統中的變化（空間）
球在動系中的表面方程是
現在用新的變換公式變換
１、相離而去的球收縮
因為是表面方程不是運動方程，與時間t無關。令t＝０，
因此，在靜止狀態下測量為球狀的物體，當其與觀察者處於相離運動狀態時，在靜系統看來，就具有扁平橢球的形狀，其三軸為
；
；
。
即球在Ｙ、Ｚ軸方向上的尺寸也縮短了，縮短的比率是
；
而在Ｘ軸方向上的尺寸是按
的比率縮短的。
２、相向而來的球膨脹
因此，在靜止狀態下測量為球狀的物體，當其與觀察者處於相向運動狀態時，在靜系統看來，就具有扁平橢球的形狀，其三軸為
；
；
。
即球在Ｙ、Ｚ軸方向上的尺寸也增大了，增大的比率是
；
而在Ｘ軸方向上的尺寸是按
的比率增大的。
（二）、運動鍾在動、靜系統中的變化（時間）
１、相離而去的動鍾和"靜鍾"比較，絕對一致，相對慢
這就是說，動鍾Ａ與它所到之處的靜鍾是"同時同步"的，因而也與靜系原點處的Ｋ鍾是"同時同步"的。這和愛因斯坦的規定：
"我們進一步設想，在杆的兩端Ａ與Ｂ各放置一隻鍾，它們與靜系統的鐘是同步的，也就是說，在任一瞬時，這兩隻鐘的指標位置對應於它們碰巧所在之處的'靜系統時間'。所以這兩隻鍾也是'在靜系統中同步'的。"［２］相一致。
而愛因斯坦"動鍾變慢"的結論是與他自己的規定相矛盾的。
對於靜系原點處的觀察者來說，他"看"到的動鍾指示狀態應由下式描述：
其中：t′為"靜系"∑原點處觀察者"看到"的動鍾Ａ指示時間。
式（５）說明運動鐘的絕對時間是不會變化的。
式（６）說明運動鐘的相對時間以
（靜看動）或
（動看靜）的比率變慢。
２、相向而來的動鍾和"靜鍾"比較，絕對一致，相對快
當動鍾Ａ與觀察者相距x相向而來時，觀察者"看到"的狀態應由下式描述：
其中：x為計時開始時，動鍾Ａ與靜鍾Ｋ之間的距離。
式（７）同樣說明運動鐘的絕對時間是不變的，式（８）說明運動鐘的相對時間以
（靜看動）或
（動看靜）的比率變快。
當
＜0時，說明相向而來的運動鍾離觀察者太遠（x 很大），以致由動鍾發出的光資訊還沒有到達觀察者。
當時
，說明計時開始後，動鍾Ａ發出的指示：t′＝０的資訊，要透過空間一定距離x後才能到達觀察者，觀察者看到t′＝０的光資訊時，他自己的Ｋ鍾已經走過了
秒。當運動鍾到達觀察者時，由於動鍾Ａ以
或者
的比率加快執行，所以到達時，兩鍾指示一致：
。
1.2 我們再考察下動力學問題
在動系統我們有
（9）
我們把這個規律用洛侖茲變換新公式，變回到"靜"系統。根據相對性原理，在"靜"系統中，這個規律仍然具有
的形式。
（一）、首先考慮相離運動
１、電磁埸張量的變換
我們來考慮電埸強度Ｅ和磁感強度Ｂ。
設它們在三個座標上的分量分別為（Ｅ１、Ｅ２、 Ｅ３）和（Ｂ１、Ｂ２、Ｂ３）。
根據洛侖茲變換新公式，我們有變換矩陣
再利用電磁埸的四維張量公式［３］
可得電磁埸變換關係
因為在電埸中有質動力為
由式（１０）可得
（１３）
２、加速度的變換
設帶電粒子在靜電場中由速度v開始運動，它相對於動系統∑′是靜止的。在以後的過程中，它將獲得電場的加速，設在動系∑′中的加速度為
我們把加速度由動系統變換到"靜"系統。
根據適用於相離運動的洛侖茲變換新公式（３）：
；
分別求一階導數，二階導數，再運用引數方程的求導公式我們得到
將式（１１）、（１２）代入（９）得
這裡，我們同時證明了
即質量不會隨物體的運動而變化。這和質量是標量，在相互作勻速平移運動的參考系中標量不變是一致的。
（二）、再來考慮相向運動
同理，我們可以得到
因而也有
透過以上驗證，我們看到洛侖茲變換的兩個新公式（３）和（４）對狹義相對論要說明的一切規律和現象都是自洽的。而由經典洛侖茲變換演義出來的兩個公式（１）和（２）對於狹義相對論要說明的規律和現象卻存在著矛盾。可見洛侖茲變換的正確公式應該是（３）和（４）。
參考文獻：
[1]A·愛因斯坦等著.趙志田，劉一貫譯.相對論原理.北京：科學出版社，1980年：P42
[2]A·愛因斯坦等著.趙志田，劉一貫譯.相對論原理.北京：科學出版社，1980年：P35
[3] 郭碩鴻編.電動力學.北京：高等教育出版社，1992年：P249